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光學吸收係數的超聲確定的製作方法

2023-06-08 03:34:06 1

專利名稱:光學吸收係數的超聲確定的製作方法
光學吸收係數的超聲確定
本發明涉及方法、記錄載體和檢查設備,其用於確定物體中的至少 一個測量位置的光學係數,特別是光學吸收係數。
物體的光學吸收和散射特性包括有關物體的材料及其化學組成的 有價值的信息。在生物組織中,它們允許例如確定功能結構以及病理生 理狀態和區域。因此,已經提出了若干種方法來測量物體內部的光學吸
收係數(OAC )(參見B.C. Wilson等人的"Indirect versus direct techniques for the measurement of the optical properties of tissues", Photocem Photobiol. , 46, 601-608 ( 1987 ) ; A.A. Oraevsky等人的 "Measurement of tissue optical properties by time-resolved detection of laser-induced transient stress", Appl. Opt. 36, 402 ( 1997))。然而,這 些技術中的每一種都具有限制其在實踐中的使用的特定缺陷。
基於該背景,本發明的目的是提供用於可靠地確定物體中的至少一 個特徵光學係數,特別是確定生物組織中的OAC的手段。
這個目的是通過依照權利要求1的檢查設備、依照權利要求9的方 法以及依照權利要求13的記錄載體來實現的。從屬權利要求中公開了 優選的實施例。
依照本發明的檢查設備用於確定物體中的至少 一個位置處的光學 係數,例如確定光學吸收係數(OAC)和/或光學散射係數,其中所述位 置在下文中稱為"測量位置"。該設備包括以下部件
-光源,其用於選擇性地將加熱光束髮送到測量位置,其中術語"加 熱"應當表示光束在其被物體吸收時引起溫度升高。光源特別地可以包 括雷射器,其允許產生具有確定的光譜組成和強度、發散最小的光束。
-超聲掃描儀,其用於測量發送到測量位置的超聲脈衝的脈衝回波。 本領域技術人員眾所周知的是,超聲掃描儀一般包括用於產生超聲(US ) 脈衝的US發生器以及用於記錄脈衝回波的US接收器,所述脈衝回波 即超聲脈衝從物體內部結構的反射。 一般而言,US發生器和US接收器 通過順序地作為發生器和接收器而工作的一個變換器(transducer)來實現。
-"評價單元",其用於根據分別在將加熱光束髮送到測量位置之前 和之後測量的第 一 和第二脈衝回波確定測量位置處的感興趣的光學系 數。該評價單元一般通過具有專用硬體和/或軟體的微型計算機來實現。 應當指出的是,加熱光束可以例如跟隨有在其期間測量笫二脈沖回波的 沒有光發射的時段,或者它可以例如由在第二脈衝回波的測量期間佔優 勢的另外的光束(特別是具有與加熱光束相同的特性)繼續。
所述檢查設備允許藉助於超聲掃描儀來確定材料的光學特性,其中 光學特性和超聲測量之間的聯繫是由於光的吸收而引起的熱的產生。特
別地,這種機制包括加熱光束將在被研究的物體中引起溫度升高,所述 溫度升高與材料的光學特性有關,特別是與OAC有關。這種溫度升高 反過來將在材料中引起聲速的變化,所述聲速的變化可以通過超聲脈衝
回波來檢測。該設備的優點在於以下事實它利用了不直接取決於要測 量的光學特性的不同的物理質量(quality),即(超)聲。
在本發明的一個優選的實施例中,所述評價單元包括用於確定在物 體中由加熱光束引起的溫度升高的空間圖的"溫度映射模塊"。根據定 義,"空間圖"應當指的是多個空間位置到關聯數據(例如溫度值)的數 學映射,其中所述空間位置特別地可以位於線上或者位於二維區域中。 優選地,該空間圖包括加熱光束在物體內部的完整路徑。
在本發明的另 一個發展中,所述評價單元包括用於估計物體中的有 效光學散射特性的圖的"散射映射模塊"。"有效光學散射特性"一般概括 了光在物體中的吸收和散射效應,並且因而確定了入射光束強度的多少 將到達物體內部的目標位置。優選地,將所述散射映射模塊與前述溫度 映射模塊結合,因為可以根據光引起的溫度升高(例如通過比較通過加 熱光束連續獲得的具有相同光學特性的鄰近位置的溫度升高)推斷所述 有效光學散射特性。
依照本發明的另 一個實施例,所述評價單元包括用於確定測量位置 處的加熱光束的光強的"強度估計模塊"。優選地,所述模塊還被設計成 使得它允許不僅在一個位置,而且在加熱光束通過物體的路徑上的任何 位置確定該強度。優選地,將所述強度估計模塊與前述散射映射模塊結 合,因為加熱光束路徑上的有效光學散射特性的知識可以用來導出每個 點處的光強。應當指出的是, 一旦測量位置處的光強和溫度升高已知,那麼可以容易地估計那裡的光學吸收係數。原則上,光源發射的光可以具有任何光譜組成。然而,優選地,光 源發射的加熱光束只包含給定光譜組成的光,例如或多或少銳利地以一 個特定波長為中心的單色光。在這種情況下,可以研究感興趣的光學系 數的光譜依賴性和/或關注已知僅發生在特定波長處的效應。在最一般的設置中,可以沿完全不同的獨立的方向將加熱光束和超 聲脈衝輻射到物體中。然而,優選地,將光源和超聲掃描儀設置成使得 它們具有平行的發射方向,即使得加熱光束和超聲脈衝沿著相同的方向 行進。在這種情況下,超聲掃描儀的測量將立即反映沿著光傳播的路徑 的狀況,這簡化了感興趣的光學係數的計算。所述檢查設備還可以包括用於將具有特定光吸收特性的對比劑注 射到物體中的注射設備。該注射設備可以例如包括注射器,所述注射器 具有用於確切地將對比劑輸送到患者的血管系統中的關聯裝置。於是, 由於對比劑的特定光學特性的原因,可以確定對比劑在物體內部的位 置,這允許識別解剖結構和/或特定(病理或健康)組織成分。本發明還涉及用於確定物體中的至少一個測量位置處的光學係數的方法,其中該方法包括以下步驟-測量發送到測量位置的超聲脈衝的第 一脈衝回波。 -將加熱光束髮送到測量位置。-在發送了加熱光束之後,測量發送到測量位置的超聲脈衝的第二 脈衝回波。-根據第一和第二脈衝回波確定感興趣的光學係數。 所述方法在總的形式上包括可以利用上述類型的檢查設備執行的 步驟。因此,對於有關該方法的細節、優點和改進的更多信息,參見前面的描述。在所述方法的一個優選的實施例中,在物體內部的多個位置處確定 感興趣的光學係數,從而得到或多或少緻密採樣的(一維、二維或三維) 空間圖。在所述方法的另 一個實施例中,根據所述第一和第二脈衝回波確定 物體內部的加熱光束引起的溫度升高圖。該溫度升高與所考慮的位置處 的光學吸收係數和光強成正比。在前述方法的另外的發展中,至少在測量位置處根據溫度升高圖確定加熱光束的強度。了解到達測量位置的光強允許根據測量的溫度升高 推斷光學吸收係數。測量位置處的光強的確定特別地可以包括確定加熱 光束的路徑上的有效光學散射特性,其反過來可以根據具有近似恆定的 光學特性的小區域中的溫度升高的比較來推導。最後,本發明包括記錄載體,例如軟盤、硬碟或光碟(CD),其 上存儲了用於確定物體中的至少一個測量位置處的光學係數的計算機 程序,其中所述程序適於執行前述類型的方法。本發明的這些和其他方面根據以下描述的實施例將是清楚明白的, 並且將參照這些實施例進行闡述。這些實施例將通過舉例的方式藉助於附圖來進行描述,在附圖中

圖1示出了依照本發明的檢查設備的原理圖,該檢查設備包括雷射光源、超聲掃描儀和評價單元;圖2概括了與測量原理有關的數學表達式;圖3為用於確定物體中的光學吸收係數的典型檢查過程的流程圖; 圖4在總覽圖(左上)和三個放大的窗口中示出了示例性脈沖-回波 波形;圖5示出了根據圖4的數據確定的相移與物體內部的深度的依賴關係。附圖中的相同附圖標記表示相同或相似的部件。 當光波通過組織傳播時,它既:帔衰減又#:散射。衰減、散射和各向異性限定了輻射傳輸概念的擴散近似中的組織特性,其描述了強散射條 件下的光傳播。關聯的吸收和散射係數依賴於照射的波長。對於可見和近紅外(NIR)波長而言,生物組織的典型光學吸收係數(OAC)對於 肌肉為2-llcm",對於血液為l-5cm"並且對於表皮(epidermis)約為 40cm人散射係數對於表皮約為140cm-1並且對於肌肉為SOO-SOOcm^ 已知OAC不僅給出有關組織性質的信息,而且給出有關它們的病理生 理狀態(例如血氧飽和度(hemoglobin oxygen saturation)、葡萄糖7Jc平 (X=488nm))的信息。此外,由於OAC的波長依賴性給出了介質中存 在的化學成分的非常特殊的識別標記(signature),因而對生物介質的 OAC成像的映射方法對於功能成像會引起很大的興趣。而且,利用要注OAC通過使用這些化合物也可以具有相對於背景OAC的增強的對比 度,從而允許深度成像。出於這些原因, 一種用於測量物體中的OAC 的可靠且可行的方法是高度希望的。
當光(特別是雷射)應當用來研究活體組織的特性時,必須遵守規 定特定波長下的最大允許雷射強度的安全法規。例如,典型的限制是每 脈衝20mJ/cm2 (對於超短雷射),或者對於532nm雷射波長的連續波 (CW)而言,為0.2W/cm2,並且它在紅外波長範圍下增大,達到40mJ/cm2 (每脈衝)或者1064nm處為0.4W/cm2 (CW)。然而,應當指出的是, 對於某些應用,已經展示了高得多的強度(例如高兩個數量級)的安全 使用。因此,前述附圖不應當排除與本發明有關的更高強度的使用。
前述(允許)光能量水平導致被研究組織內通常為lJ/cn^的一小部 分的熱沉積以及IK (Kelvin)的一小部分到數K的溫度升高。然後,該 熱量逐漸地從雷射吸收熱源擴散到周圍組織。關於該光引起的溫度升 高,已知的是,對於正常體溫(37。C)以上的大約10-15K的溫度增加AT, 生物組織(具有高的水含量)內的聲速v隨著溫度的增加而升高。對於 從正常體溫起的小的升高(AT<10K),所述依賴性依照圖2的方程(1 ) 幾乎是線性的,其中vo 1540m/s是正常體溫下聲音的基線聲速,並且 ac約為0.1% K"。該聲學特徵已經用來通過使用傳統的脈衝-回波超聲成 像和彈性成像(elastogmphy )啟發的信號處理(參見R. Seip, ES. Ebbini: "Noninvasive estimation of tissue temperature response to heating fields using diagnostic ultrasound" , IEEE Transactions on Biomedical Engineering. Vol. 42, no.8, pp. 828-839, 1995 )映射從參考基線起的溫 度升高。
基於上面的考慮,本文提出使用脈衝-回波超聲(PEU)對雷射引起 的溫度升高成像並且根據該溫度升高推斷感興趣物體內的OAC。假設溫 度升高圖和OAC分布之間的關係在空間和時間上是線性的(假定雷射 強度是均勻的),那麼PEU具有重構可能帶有許多用於診斷目的的信息 的OAC的圖像的潛能。
圖1示出了實現所提出的方法的檢查設備的原理圖。該設備用來研 究物體l的光學特性,例如患者皮膚下面的組織區域的光學特性,其中 繪製了用於參考目的的x、 y坐標系統。為了簡單起見,以下考慮將限於通過物體的截面,但是可以容易地將它們推廣到三維的情況。所述檢
查設備包括以下部件
-雷射光源10,其用於利用沿x方向傳播的加熱光束ll照射物體l。 -超聲掃描儀20,其沿著z方向發射超聲脈衝,在最一般的情況下, 所述z方向相對於x、y坐標系統可以是傾斜的並且特別地相對於光傳播 的方向是傾斜的。US掃描儀20通常包括US變換器,其首先發射超聲
4示出了通過這種超聲掃描儀記錄的示例性脈衝-回波波形)。
誦評價單元30,例如工作站,超聲掃描儀20以及可選地還有雷射 光源IO耦合到該評價單元。評價單元30包括若干^t塊31-34,這些才莫 塊31-34可以通過專用的硬體或者優選地通過電腦程式的合適例程來實現。
-顯示單元40,例如計算機監視器,其用於顯示測量結果,比如確 定的光學吸收係數0AC的圖。
在下文中,將參照圖2中概括的數學表達式來解釋所提出的測量方 法的基本原理。依照所述輻射傳輸方法以及特別地依照所述擴散近似, 組織內 一定深度x處的加熱光束的強度I(x, y)與入射表面處的入射強度 Io有關,如方程(2)所示,其中假設完整的空間-時間強度I,x,y,t)是 空間和時間函數的乘積,並且其中針對空間部分假設了平面波構造 (configuration)。如方程(3)限定有效散射係數^ff,其中iiia、 iHs和g 分別為吸收、散射和各向異性係數,其在方程(2)中假設為常數。對 於實際的組織,它們在空間上變化並且取決於光照波長。
如果光脈衝在時間上比溫度擴散速度短得多,那麼可以假設光照的 時間依賴性f(t)是瞬時的。另一個極端情況是當擴散過程在一定過渡時 間之後穩定下來並且所述構造處於穩定狀態時的連續波照射。
組織內的位置! = (x, y)處具有強度I(r)的入射光束(參見圖1 )只有 一部分被吸收,其中吸收的能量密度qlaser與光學吸收係數(OAC) ^ 成比例。除了其空間分布之外,考慮吸收和照射光鐠特性,吸收的能量
qiaser由方程(4)給出,其在下文中由方程(5 )近似。由於吸收的能量 密度q,"每個吸收中心將表現為熱源。
從這些熱源得到的溫度分布T(i, t)可以根據生物熱(bioheat)方程
(6)導出,其中p為密度,C為比熱,k為熱導率,q^er為光吸收項並且qpm為包含來自灌注(perfusion)和代謝活動的效應的項。對於短時 間尺度而言,最後的項qpm不起重要的作用並且可以被忽略。假設時間 t足夠大,以至於存在正在進行的熱擴散過程,針對置於非吸收組織內 的單個球形吸收粒子的情況求解該方程,給出方程(7)的溫度分布。 對於比組織的特徵擴散時間(其約為數秒)更小的短加熱時間,熱
傳遞方程(6)可以簡化為方程(8),其中thser代表雷射打開的時間並
且AT代表引起的溫度增加。已知所考慮的組織類型的值p和c (例如根 據F. Duck: "Physical Properties of Tissue: A Comprehensive Reference Work", Elsevier Science & Technology Books )、雷射打開時間tlaser、測 量位置L處的雷射強度I二I(O以及溫度增加AT (從超聲數據測量),根 據方程(8)可以獲得光學吸收係數pa。因此,在下文中,將解釋可以 如何確定缺失的(missing)數據,即(i)溫度增加AT以及(ii)雷射 強度I②。
當加熱組織區域時,得到的溫度變化AT導致聲速的變化。結果, 來自加熱區域的後向散射的超聲回波(在射頻RF處)經歷時移,並且 假設整個介質中聲音的標稱恆定速度為vo (典型地為1540m/s),那麼 可以將這些時移映射成表觀位移u。在下文中,將假設表觀位移將僅取 決於超聲束的傳播方向z,即in(z)。 US脈衝從位置z行進到位置z+dz (參見圖1)所需的時間dt由方程(9)描述。US接收器將該時間dt 解釋成由具有恆定速度vo的聲音從移動的位置z+u(z)行進到移動的位置 z+u(z)+dz+du所造成,參見方程(10)。結合方程(9)和方程(10) 得到方程(11 ),從其中藉助於方程(1 )可以導出方程(12)。無量 綱量du(z)/dz稱為"溫度引起的應變(strain)",因為它是表觀位移的空 間梯度。該溫度引起的應變是根據超聲RF後向散射數據以本領域技術 人員公知的方式測量的。脈衝回波斑, < 測量因而可以用來獲得組織的溫 度圖AT(i)。
此外,脈衝回波提供了組織的幾何形狀和結構。組織的幾何形狀/ 結構及其溫度增加圖ATa)還足以創建光學吸收和散射圖。為此目的,在 方程(13)中考慮兩個鄰近位置iA-(XA, yA) 、 ib = (xb, yB)處的溫度升 高之比,其中假設材料係數^、 p、 c在這兩個位置處近似相同(例如, 如果IA和IB選自相同類型的組織)。因此,出現在方程(2)中的有效 散射係數^ff可以根據測量的溫度升高AT(iA)、 AT(ie)以及測量的距離(XB-XA)導出。對於整個物體重複這個過程,得到有效散射係數圖^ffa)。
在下 一 個步驟中,可以通過藉助於現在已知的有效散射係數Heff(r)
對普遍方程(2)積分來確定到達位置L處的加熱光束的強度I(I)。
最後,由於現在AT和1(£)都已知,因而可以直接從方程(8).中計 算位置L處的OAC na。
所述的光學吸收映射過程的基本步驟可以通過針對不同的變換器 位置重複該基本過程而容易地擴展到多層組織的情況。 一個特別簡單的 情況是在雷射照射來自變換器側的時候(即光傳播沿著圖1中的脈衝-
回波線z)。由於脈衝-回波內在地提供了深度信息(以及因此上面所考 慮的位置IA和IB之間的間隔),因而不需要已知組織的幾何形狀/結構
以{更找出OAC組織圖。
圖3示出了利用圖1的檢查設備基於上面解釋的原理的典型測量過 程的流程圖。該過程在步驟101以可選地將作為對比劑的感光 (photoactive)物質注射到感興趣的身體體積中而開始。對比劑特別地 可以以患者內的某種特定組織為目標。可能的對比劑的實例是吲哚花氰 綠(indocyanine green) (ICG)和納米粒子。
在下一個步驟102中,利用超聲掃描儀20記錄第一脈衝-回波信號, 可選地可以在步驟105中根據該信號確定身體結構圖像。
在步驟103中,在記錄第一脈衝回波之後,利用初始強度為Io的加 熱雷射光束照射物體達脈衝持續時間tlaser。該加熱光束將在物體的照射 區域中引起關聯的溫度升高AT。在步驟104中,在所述照射之後,緊接 著利用超聲掃描儀20記錄脈衝回波的第二圖像。優選地,利用與步驟 102的第一脈衝-回波圖像相同的成像參數(掃描儀位置、頻率、觀察角 等等)產生該圖像。
在步驟106中,依照方程(12)評價在第二脈衝-回波圖像中找出的 相對於第一脈衝-回波圖像的溫度引起的應變du/dz以便導出局部溫度升 高AT②。這個步驟106在圖1中示出的評價單元30的"溫度映射模塊"31 中實現。
在下一個步驟107中,溫度圖AT以及可選地還有步驟105處獲得
的結構圖像用來依照方程(13)確定有效散射係數圖Hefi(l)。該步驟在
評價單元30的"散射映射模塊"32中實現。
基於有效散射係數圖pefia),在步驟108中整個物體的光強分布I②可以依照方程(2)基於給定的初始光強Io以及加熱光束的方向來確定。
該步驟108在評價單元30的"強度映射模塊"33中實現。
在最後的步驟109中,藉助於方程(8)根據先前獲得的強度I
和溫度升高AT(r)確定OAC的希望的圖na(r)。該步驟在評價單元30的
"OAC映射模塊"34中實現。除了 OAC之外或者可替換地,還可以確定
其他的光學係數,比如散射係數^。
總而言之,所描述的用於從超聲脈衝-回波圖像中獲取光學吸收係數
的方法包括以下基本的步驟
1)在光照曝光之前以及緊接在光照曝光之後,獲取超聲脈衝-回波
圖像,其中照射之前和之後的一個脈衝-回波線(line)足以用來獲得沿
著該線的OAC。
2 )在屬於共享相同OAC的組織截面的至少兩個空間分離的點中識 別溫度的變化。
3)根據前述點之間的溫度變化比和它們的間隔,結合這些溫度變 化中的至少一個及其深度信息,獲得光學吸收係數。這些相關點的最小 的需要的間隔僅由溫度採集過程解析度決定。
圖4示出了從浸沒到水中的塊形摻墨瓊脂凝膠模型(agar gel phantom)獲得的示例性脈衝-回波波形(豎直軸相對單位;水平軸 脈衝行進時間t)。在模型製造過程期間,墨水均勻地散布。脈衝式納 秒Nd:YAG雷射器從模型的側面發光,從而沿著超聲脈衝-回波採集線提 供均勻的照射,因為所述US變換器沿著垂直於光方向(在圖1中相應 於垂直於x軸的z軸)的模型邊緣對準。在所示捕獲的來自模型的回波 (左上圖)中,雷射照射之前和之後的兩個信號大量重疊並且僅能在如 圖形1、 2和3中所示的放大之後才被分辨。依照這些圖形1、 2和3, 照射之後的信號具有相(時)移(相應於上面考慮的表觀位移u)。由 於相移是累積的,因而該照射之後的信號在窗口 1中覆蓋照射之前的信 號(圖形1),並且在較大的深度處逐漸地與它分離(窗口 2和3)。 雷射照射沿著模型表面是均勻的,從而導致均勻的溫度變化。因此,相 移線性地增大/減小。圖5在這個方面示出了沿著模型的長度(水平軸, 通過脈沖行進時間t測量)的相移O (豎直軸)的近乎線性的下降。使 用方程(12),這相應於在應用雷射脈衝之後模型的2K的溫度升高(假 設對於才莫型而言,ac = 0.001)。曲線的斜率d①/dt =-ac 0AT (其中CD0 = 2:i. 10 MHz )指示模型中針對2cm的加熱區的大約1.7K的溫度增加。 最後,應當指出的是,在本申請中措詞"包括"並沒有排除其他的元 件或步驟,"一"或"一個"並沒有排除複數,並且單個處理器或者其他單 元可以實現若干裝置的功能。本發明存在於每一個新穎的特有特徵以及 特有特徵的每一種組合之中。而且,權利要求中的附圖標記不應當被視 為對它們的範圍的限制。
權利要求
1. 一種檢查設備,用於確定物體(1)中的至少一個測量位置(r)的光學係數(μa),包括-光源(10),其用於選擇性地將加熱光束(11)發送到所述測量位置;-超聲掃描儀(20),其用於測量發送到所述測量位置的超聲脈衝的脈衝回波;-評價單元(30),其用於根據在將加熱光束髮送到所述測量位置之前和之後測量的脈衝回波確定所述測量位置處的光學係數(μa)。
2. 依照權利要求1的檢查設備,其特徵在於,所述評價單元(30)包括用於確定在物體(1)中由 加熱光束(11 )引起的溫度升高的空間圖(AT(r))的溫度映射模塊(31)。
3. 依照權利要求1的4僉查設備,其特徵在於,所述評價單元(30)包括用於估計物體(1)中的有 效光學散射特性的空間圖(ILieff(r))的散射映射模塊(32)。
4. 依照權利要求1的檢查設備,其特徵在於,所述評價單元(30)包括用於確定所述測量位置處的 加熱光束(11)的光強(I(r))的強度估計模塊(33)。
5. 依照權利要求1的檢查設備,其特徵在於,所述光學係數包括光學吸收係數(pa)和/或光學散射 係數(h)。
6. 依照權利要求1的檢查設備,其特徵在於,所述加熱光束(11)僅包含給定光譜組成的光。
7. 依照權利要求1的檢查設備,其特徵在於,光源(10)和超聲掃描儀(20)具有平行的輻射方向。
8. 依照權利要求1的檢查設備,其特徵在於,它包括用於將具有特定光吸收特性的對比劑注射到物 體(1)中的注射設備。
9. 一種用於確定物體(l)中的至少一個測量位置(r)處的光學系 數((Ia)的方法,包括-測量發送到所述測量位置的超聲脈衝的第一脈沖回波; -將加熱光束(11)發送到所述測量位置;-測量發送到所述測量位置的超聲脈衝的笫二脈衝回波; -根據所述第一和第二脈衝回波確定所述光學係數。
10. 依照權利要求9的方法,其特徵在於,在物體(l)內部的多個位置處確定所述光學係數。
11. 依照權利要求9的方法,其特徵在於,根據所述第一和第二脈衝回波確定物體(1)內部的 溫度升高圖(AT(r))。
12. 依照權利要求11的方法,其特徵在於,根據溫度升高圖(AT(r))確定所述測量位置處(r)的加 熱光束(11)的強度(I(r))。
13. —種記錄載體,其上存儲了用於確定物體(1 )中的至少一個測 量位置(r)處的光學係數(pa)的電腦程式,所述程序適於執行依照 權利要求9的方法。
全文摘要
本發明涉及檢查設備和方法,其用於確定物體(1)(例如患者的身體)中的光學係數,特別是確定光學吸收係數(μa)。所述設備包括超聲掃描儀(20),其用於在利用來自(例如雷射器)光源(10)的加熱光束(11)照射物體(1)之前和之後記錄第一和第二脈衝回波。評價單元(30)基於所述第二和第一脈衝回波之間出現的表觀位移確定由物體(1)內部的加熱光束(11)造成的溫度升高圖(ΔT(r))。此外,物體(1)內局部鄰近的溫度升高的評價允許確定有效散射係數圖(μeff(r)),根據該圖可以計算物體(1)內部的光強分布(I(r))。最後,可以根據測量位置(r)處的光強和溫度升高確定該位置處的希望的光學吸收係數(μa)。
文檔編號G01N29/24GK101523203SQ200780036455
公開日2009年9月2日 申請日期2007年9月18日 優先權日2006年9月29日
發明者A·阿南德, D·薩維裡, L·詹科維克 申請人:皇家飛利浦電子股份有限公司

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本發明涉及一種基於加熱模壓的纖維增強pbt複合材料成型工藝。背景技術:熱塑性複合材料與傳統熱固性複合材料相比其具有較好的韌性和抗衝擊性能,此外其還具有可回收利用等優點。熱塑性塑料在液態時流動能力差,使得其與纖維結合浸潤困難。環狀對苯二甲酸丁二醇酯(cbt)是一種環狀預聚物,該材料力學性能差不適合做纖

一種pe滾塑儲槽的製作方法

專利名稱:一種pe滾塑儲槽的製作方法技術領域:一種PE滾塑儲槽一、 技術領域 本實用新型涉及一種PE滾塑儲槽,主要用於化工、染料、醫藥、農藥、冶金、稀土、機械、電子、電力、環保、紡織、釀造、釀造、食品、給水、排水等行業儲存液體使用。二、 背景技術 目前,化工液體耐腐蝕貯運設備,普遍使用傳統的玻璃鋼容

釘的製作方法

專利名稱:釘的製作方法技術領域:本實用新型涉及一種釘,尤其涉及一種可提供方便拔除的鐵(鋼)釘。背景技術:考慮到廢木材回收後再加工利用作業的方便性與安全性,根據環保規定,廢木材的回收是必須將釘於廢木材上的鐵(鋼)釘拔除。如圖1、圖2所示,目前用以釘入木材的鐵(鋼)釘10主要是在一釘體11的一端形成一尖

直流氧噴裝置的製作方法

專利名稱:直流氧噴裝置的製作方法技術領域:本實用新型涉及ー種醫療器械,具體地說是ー種直流氧噴裝置。背景技術:臨床上的放療過程極易造成患者的局部皮膚損傷和炎症,被稱為「放射性皮炎」。目前對於放射性皮炎的主要治療措施是塗抹藥膏,而放射性皮炎患者多伴有局部疼痛,對於止痛,多是通過ロ服或靜脈注射進行止痛治療

新型熱網閥門操作手輪的製作方法

專利名稱:新型熱網閥門操作手輪的製作方法技術領域:新型熱網閥門操作手輪技術領域:本實用新型涉及一種新型熱網閥門操作手輪,屬於機械領域。背景技術::閥門作為流體控制裝置應用廣泛,手輪傳動的閥門使用比例佔90%以上。國家標準中提及手輪所起作用為傳動功能,不作為閥門的運輸、起吊裝置,不承受軸向力。現有閥門

用來自動讀取管狀容器所載識別碼的裝置的製作方法

專利名稱:用來自動讀取管狀容器所載識別碼的裝置的製作方法背景技術:1-本發明所屬領域本發明涉及一種用來自動讀取管狀容器所載識別碼的裝置,其中的管狀容器被放在循環於配送鏈上的文檔匣或託架裝置中。本發明特別適用於,然而並非僅僅專用於,對引入自動分析系統的血液樣本試管之類的自動識別。本發明還涉及專為實現讀