寬帶鎖模雷射器的製作方法

2023-10-20 04:52:57 4

專利名稱：寬帶鎖模雷射器的製作方法
技術領域：
本發明涉及光通信設備並且，更確切地說，涉及光通信系統中使 用的光源。
背景技術：
現代光通信系統使用波分多路復用(WDM)信號在通信節點之間傳 輸信息。在這樣的系統中WDM信號的產生依賴於能夠產生適當的多波 長(頻率)電磁輻射的光源。 一種這樣的光源是半導體鎖模 (mode-locked, ML)雷射器，其實用性歸功於它相對小的尺寸、高功 率、低噪聲以及低成本。然而，現有技術的半導體ML雷射器的普遍問 題是，由這種雷射器提供的波長(光譜帶寬)其典型範圍相對窄，例 如，大約20納米(nm)。發明內容根據本發明的原理，通過具有光學空腔的鎖模雷射器解決了現有 技術的問題，其中光學空腔包含了 (i)多個光放大器，每個專用於由 該雷射器生成的光信號的相應光譜部分，(ii )用於管理腔內色散效應 的裝置，以及(iii )損耗調節元件。光學空腔色散效應可通過使用每 個這種光譜部分的分離的腔內相位調諧器來管理，和/或通過適當配置 的對應於不同光譜部分的波導來管理。有利地，由光放大器提供的相 對寬的組合增益光譜和由所述相位調諧器和/或波導提供的腔內色散補 償，使這個雷射器能夠實現鎖模狀態，使得發射出具有相對寬(例如， 倍頻程寬度)頻譜的光脈衝串。在一個實施例中，本發明的鎖模雷射器的光學空腔具有最佳光譜 取樣的陣列波導光柵(AWG),其具有多個重疊的光通帶。對於每個通 帶，光學空腔具有與專用相位調諧器串行連接的專用的光放大器。每 個光放大器適用於為相應的光通帶提供光增益，且各個相位調諧器適 用於主要在所述光通帶內提供色散補償。所述光學空腔還具有耦合到4AWG的調製元件，且適用於在所述腔內調製光損耗，以便光脈衝串被發 射。


圖1A-B說明了有代表性的現有技術的鎖模(ML)雷射器； 圖2A-B說明了根據本發明的一個實施例的ML雷射器；以及 圖3示出了根據本發明另一實施例的ML雷射器。
具體實施方式
在此提到的"一個實施例，，或"實施例"意味著與所述實施例一 起描述的獨特特點、結構或特性可被包含在本發明的至少一個實施例 中。在說明書的不同位置出現的短語"在一個實施例中，，不必都涉及 相同的實施例，也不是與其他實施例互斥的分離或替換的實施例。鎖模是一種從稱作鎖模(ML )雷射器的雷射器獲得超短光脈沖的方 法。ML雷射器的光學空腔包含主動的調製元件(例如，光調製器)或 者非線性的被動調製元件(例如，可飽和吸收體)或者二者都有，這使 得一個或多個在雷射空腔中循環的超短波脈衝得以形成。每次循環脈 衝擊中輸出耦合器(例如，部分透明的反射鏡)，光就從雷射器發射， 從而生成光脈衝串。脈衝串中的脈衝重複速率(通常在千兆赫範圍)由 空腔來回時間和空腔中的脈衝數量決定。脈沖串中的每個脈衝的持續 時間由光調製器和/或可飽和吸收體的特性決定，且通常落入毫微微秒 (femtosecond)到微微秒(picosecond)時間範圍。主動鎖模(例如，使用聲光或電光調製器、Mach-Zehnder集成光 學調製器、或半導體電吸收調製器)生成光脈沖，其與驅動調製器的信 號同步。為達到穩定的運行，設計整數倍數的驅動信號周期以便充分 匹配空腔中的來回時間，以避免強烈的定時抖動或者甚至於混沌的激 光發射行為，這可能由兩個這樣的參數之間嚴重的失配而造成。具有可飽和吸收體的被動鎖模通常導致相對於通過主動鎖模所獲 得的光脈衝更短的光脈衝，因為被動可飽和吸收體相對於主動光調製 器來說可以更快地調製空腔損耗，假如可飽和吸收體具有足夠短的恢 復時間。此外，如果遵守特定的設計方針，甚至可以獲得比可飽和吸 收體的恢復時間還短的脈衝持續時間。用於被動鎖模的可飽和吸收體可以是真實的吸收體器件或人造的可飽和吸收體，例如，那些基於克爾(Kerr)透鏡鎖模或附加脈衝鎖模的可飽和吸收體。混合鎖模通常包含主動和被動鎖模的一些組合，並且通常在單塊 半導體雷射器中使用。雖然混合鎖模增加了雷射器整體結構的複雜 性，但提供了取得期望雷射特性的靈活性，並且提供了主動和被動鎖 模二者技術的優點和好處。由ML雷射器生成的脈沖串的光譜由彼此分離實際上等於脈衝重複 速率的恆定頻率間隔的分立譜線組成。因而，ML雷射器的光譜通常被 稱作光頻率梳。頻率梳的總譜寬由增益譜以及腔內色散和非線性的效 應決定。例如，由於色散效應，如在光增益介質中，空腔模式的諧振 頻率通常不是嚴格等距離的。然而，所述鎖模機制強制雷射器發射在 等距離的同時可以在某種程度上偏離這些諧振頻率的頻率。儘管如 此，頻率偏離不會是任意高的，並且只有當有效的腔內色散足夠小 時，才可獲得寬帶譜，因此諧振頻率實質上等距離且足夠接近相應的 梳狀頻率。在時域中，這種情形可通過由色散引起的脈衝的時間上的 加寬來理解，其主要是由鎖模機制來補償的。光學非線性起重要的作 用，因為它們影響時間上的加寬，並且同樣影響諧振頻率和梳狀頻率之 間的關係。圖1A-B說明了有代表性的現有技術的ML雷射器100,其由M. J.R. Heck， P. Munoz， E. A. J.M. Bente等在"Simulation and Design'of Integrated Pulse Shaping Components for Femtosecond Modelocked Ring Lasers"中公開，其發表於第12界歐洲集成光學會議(2005, ECIO， 05)的會議論文集，其教導將在此通過引用而合成一體。特別 地，圖1A是雷射器100的電路圖，圖IB圖示了在所述雷射器中使用的 陣列波導光柵(AWG) 108a-b的通帶特性。雷射器100表現了現有技術 通過劃分發射光譜並為每個光譜部分提供分離的增益元件以增加雷射 器帶寬的努力。參看圖1A，雷射器100是環形腔雷射器，使用通過插入環形腔的 可飽和吸收體(SA) 102實現的被動鎖模來運行。光脈衝可以在雷射器 100的環形腔中以順時針方向和逆時針方向循環。順時針循環的脈沖經 由輸出耦合器104被耦合到輸出波導106a。類似地，逆時針循環的脈 衝耦合到輸出波導106b。雷射器100的增益介質包括多個被置於兩個AWG 108a-b之間的半 導體光放大器(SOA) 110,具有AWG 108a-b的目的之一是實現所謂的 "呼吸模式"配置，其中在進入到SOA之前光脈衝被展寬，然後被再 壓縮。例如，對於順時針循環的脈衝，因為AWG 108a的每個通帶限制 相應於各個SOA 110的光譜帶寬並且因此增加了該SOA中的脈衝寬度， 因此得到了展寬。來自不同的SOA 110的放大了的信號在AWG 108b中 重組，在AWG 108b中這些信號互相干擾使得所產生的組合信號包含相 對窄的壓縮脈衝.關於呼吸模式配置的更多細節可在例如B. Resan和 P. J. Delfyett的、發表於IEEE Journal of Quantum Electronics, 2004，vol.40，No.3，214-221頁 的"Dispersion-Managed Breathing—Mode Semiconductor Mode-Locked Ring Laser: Experimental Characterization and Numerical Simulations" 中找 到，其教導在此通過引用而合成一體。圖IB示出了 AWG 108中兩個相鄰的通帶118和128的透射特性。 每個通帶118和128基本上具有高斯形狀，高斯形狀的中心頻率之間的 光譜間隔大約是200GHz。 AWG 108的其他通帶(未在圖IB中示出)相 似地被置於200GHz光柵上並且具有與通帶118和128的那些透射特性 相似的特性。要注意的是通帶118和128的交點具有大約30dB的衰減 量。結果，AWG 108的總透射光鐠具有深零位，每個零位都位於相鄰高 斯形狀的中心頻率之間的半程。該透射光譜的一個結果是，雷射器IOO 可以通過空腔模式選擇，每通帶僅支持一根頻率梳線，如圖IB中的縱 向實線所指示的。因此，為獲得穩定的鎖模，雷射器100應當在通帶 間距和空腔長度之間具有固定的關係。更特別地，在優選的配置中， 雷射器100中的通帶間距是空腔長度的整數倍(當空腔長度被表示為 Hz)。例如，200GHz的通帶間距，可接受的空腔長度是40GHz，這導致在每個方向上有五個雷射脈衝在空腔中循環。雷射器100的一個問題是，由於SOA 110中的自相位調製，雷射器 的結構非常分散，這導致通過不同SOA的光信號具有不同的有效光程 長度。因此，只有相對窄的鎖模狀態可被用於雷射器IOO。此外，自相 位調製限制可獲得的脈衝持續時間，並且附加的腔外色散補償元件被 用於生成毫微微秒脈衝。 一個代表性的腔外色散補償器可包含一對附 加的AWG,其中在這些AWG之間耦合多個相位調製器。這些腔外色散補償元件的增加使得整個雷射器結構明顯變得複雜，但仍然不能改善激
光器100的鎖模狀態，其仍然保持相對地窄。
圖2A-B說明了根據本發明一個實施例的ML雷射器200。更特別 地，圖2A是雷射器200的電路圖，圖2B圖示了在所述雷射器中使用的 AWG 208a-b的通帶特性。由下面的描述將變得清楚的是，雷射器200 可以有利地具有一個相對寬的(例如，倍頻程)光譜帶寬，同時對於建 立期望的鎖模狀態而言非常靈活。
參看圖2A，雷射器200是一個環形腔雷射器，使用由位於環形腔 中的可飽和吸收體(SA) 202和光調製器(OM) 222實現的混合鎖模來 運行.OM 222被配置為由驅動器224驅動，其提供對應於雷射器200 的空腔長度的適當的驅動信號。在一個實施例中，可飽和吸收體202 可從雷射器空腔省略以實現完全的主動鎖模。在另一實施例中，光調 制器222可同樣從雷射器空腔省略以實現完全的被動鎖模。雷射器 200可被設計為具有相對短的空腔長度，以支持相對高的脈沖重複速率 (例如，lOGHz)且生成適當間隔的頻率梳線，以適用於期望的高數據 傳輸速率。
光脈衝可在雷射器200的環形腔中以順時針或逆時針方向循環。 順時針循環脈衝經由輸出耦合器204耦合到輸出波導206a。逆時針循 環脈沖相似地被耦合到輸出波導206b。在一個實施例中，在相應的一 個波導206a-b從雷射器結構中省略時，方向光隔離器(未在圖2A中示 出)可被用於抑制順時針或逆時針循環的脈衝。
與雷射器100(圖l)類似，雷射器200實現了一種呼吸模式配置。 特別地，對於順時針循環的脈衝，由於AWG 208a中的帶通濾波，脈衝 展寬得以實現，以及通過AWG208b中的光譜分量再組合，脈沖壓縮得 以實現。對於逆時針循環的脈衝，脈衝展寬和壓縮可以通過AWG 208的 相對於順時針循環脈衝所起的作用相反的作用類似地獲得。
圖2B示出了根據本發明一個實施例的AWG 208的透射特性。AWG 208的通帶在圖2B中僅示出了三個(218， 228和238 ),其被設計為 使得AWG的整體透射光譜是基本平坦且無波紋的，如實線240所指示的 那樣。例如，AWG 208中的通帶形狀使得相鄰兩個通帶的交點，例如通 帶218和228的交點，具有大約3dB的衰減量。由此AWG 208與AWG 108 (圖l)有顯著的不同，例如，因為AWG 208不具有位於相鄰通帶之間的相對深的透射零位(transmission null) 。 AWG 208a-b相對平的透 射光譜的一個結果是，雷射器200能夠支持每通帶多個梳狀線，如圖 2B中縱向實線所指示的，其中至少一些，也可能是全部的梳狀線在不 同的相鄰通帶之間共用。與AWG 208a-b類似的AWG有時被稱作"高度 光譜取樣，，的AWG。允許極佳的平坦光譜的取樣數量被稱作最佳光譜取 樣。當取樣增加到超過所述數量時，光譜保持充分平坦。最佳光譜取 樣的AWG的幾個例子，包括它的波導電路實現，可在例如美國專利 No. 6， 603， 898以及C, R. Doerr、 R. Pafcheck和L. W. Stulz的，出版 於 IEEE Photonics Technology letters,2003，vol.15，No.8，第 1088-1090 頁的論文 "Integrated Band Demultiplexer Using Waveguide Grating Routers"中找到。這兩篇文獻的技術都在此通過 引用合成一體。為了簡要概括那些技術，如果AWG的輸出波導的間隔 是6微米，那麼光柵區域所佔據的孔徑角將小於A/b (其中X是波 長)以便比最佳光取樣更優或更高。
AWG 208a-b使雷射器200能夠實現下面至少三個功能的一個或更 多個
1. 乂^潛_^*^。光信號的不同光譜部分具有他們各自的、以耦 合到AWG 208a-b的相應部分的各專用的S0A 210為形式的增益池。增 益的光譜形狀可通過適當配置不同的SOA210來控制，以便允許整個增 益諳的人為加寬，以及梳狀線數量的增加。
2. ^我^A償。將光譜分成多個較窄的光譜部分允許使用位於AWG 208a-b的相應部分之間的不同專用相位調諧器(PT) 212來進行獨立的 光語相位匹配。如上所述，S0A中的自相位調製產生信號色散，其數量 對於每個通帶是不同的。同樣，材料和波導特性產生了額外的色散。 每個專用相位調諧器212為相應的通帶提供色散補償，而所有的相位 調諧器212—起為雷射器200的全部帶寬提供有效的色散補償。比雷射 器100 (圖1 )更有利的是，雷射器200的腔內色散補償與相對寬的增 益曲線結合使該雷射器能夠具有相對靈活的和寬的可調整鎖模狀態。
3. *##4'^減>、。如前面已經提到的，AWG 208a, b之中的 帶通濾波展寬了進入每個個別SOA210的光脈沖，並且因此減少了每個 SOA中的光脈衝所經歷的非線性的不利作用。所述非線性抑制有利地改 善了脈衝串特性。在一個實施例中，連接AWG 208a-b的相應埠的波導被設計為具 有基本相等的光程。所述波導配置有助於獲得適合的鎖模，因為對應 於AWG不同通帶的不同光語部分經歷相同的有效空腔長度。從而，在 該實施例中，相位調諧器212被設計為具有相對寬的相位調諧範圍， 以便為光信號的相應的光譜分量提供適量的色散補償。
雷射器200的這個實施例與雷射器100的不同，因為雷射器100能 被鎖模，即便由於每通帶其僅具有一根空腔模式線的事實導致了相對 大的光程長度差別(參見圖1B)。由此雷射器100 (圖1)不具有實質 上相等的光波導長度，也不具有基於腔內色散效應而選擇的波導長度 差別。與之相反，雷射器200中每通帶具有多個空腔模式線(參見圖 2B)，為獲得鎖模，腔內色散效應通過使用相對小的和/或特殊的在不 同的光譜分量之間的光傳送長度差來進行管理。
在另一實施例中，連接AWG 208a-b的相應部分的波導被設計為具 有不同的光程，該光程差別與不同通帶相對應的腔內色散量有關。該 實施例使得可以使用的相位調諧器212具有相對窄的相位調諧範圍， 因為(i )波導長度差用來提供光信號相應的光譜分量之間的固定相移， 以及(ii)由於對每個通帶來說加入各個相位調諧器212的波導長度差 和可調整的相移所導致的固定相移的組合，提供適量的色散補償。
在又一實施例中，雷射器200被設計為生成一個梳狀線的光譜不 變集，也就是，不可調的。在這個特定實施例中，至少一些，可能是 全部的相位調諧器212可從雷射器結構中省略。連接到AWG 208a-b的 相應部分的波導被替換設計為具有提供光信號相應的光譜分量之間的 適當相對相移的波導長度差，其具有實際上為雷射器生成的光信號提 供色散補償的淨效應。例如，在一種配置中，任意兩個波導之間的波 導長度差實質上等於各個通帶之間的色散量差乘以波長差再乘以空腔 內的群速。
圖3示出了根據本發明另一個實施例的ML雷射器300。雷射器300 總的來說與圖2的雷射器200類似，兩個雷射器的相似元件用後兩位數 字相同的標記表示。然而，雷射器200和300之間的一個差別是，後者 具有一個"線性，，空腔，與前者的環形空腔在形狀上相反。更特別 地，雷射器300的空腔由兩個鏡面定義，也就是，高度反射鏡330和部 分透明鏡340。在一個實施例中，鏡面330和340通過對半導體晶片的劈開邊沿進行適當塗覆而形成，雷射器的結構構成於該半導體晶片
中。儘管雷射器300以被動鎖模實現示出，本領域技術人員容易理解 該雷射器還可以以主動或混合鎖模方式實現。
由於雷射器300的線形腔，AWG 308在每個空腔內的往返行程期間 被穿過兩次。例如，由鏡面340反射的光脈衝通過SA 302並笫一次穿 過AWG 308。此時就順時針循環脈衝而言，雷射器300中的AWG 308執 行類似於雷射器200中的AWG 208a所執行的功能。由AWG 308生成的 脈衝的每個光譜分量然後穿過各自的PT 312和SOA 310，被鏡面330 反射，再次穿過SOA 310和PT 312，並重新進入AWG 308。此時就順時 針循環的脈衝而言，AWG 308執行類似於AWG 208b所執行的功能。重 組的光譜分量形成一個脈衝，其穿過SA 302到達鏡面340，從而完成 雷射空腔內的環繞行程。需要注意的是，在雷射器300中，每環繞行 程光脈衝通過每個SOA 310和每個相位調諧器312兩次，與之相對的在 雷射器200中通過每個SOA 210和每個相位調諧器212 —次。由此SOA 310和相位調諧器312可被設計為分別具有比SOA 210和相位調諧器212 更低的放大率和相位調諧範圍。
雷射器200和300中的任一個可被配置為作為具有受控的載波包絡 偏移(CEO)相位的鎖模雷射器，例如與美國專利No. 6, 850, 543中描 述的鎖模雷射器相似，該文獻的教導在此通過引用而與本發明合成一 體。簡單地說，具有CEO相位控制的鎖模雷射器被設計為產生一串超 短脈衝，每個脈衝具有相應於幾個(例如，少於10個)電磁載波振蕩 周期的持續時間。在這樣短的持續時間，脈衝包絡和栽波之間的相對 相移影響了在雷射器所生成的頻率梳中的線的光譜位置。具有CEO相 位控制的鎖模雷射器的一個特性是，允許對相移的可靠控制，使得頻 率梳可關於固定頻率光柵校準。
由具有CEO相位控制的鎖模雷射器生成的脈衝串中的脈衝間相位 演化主要歸因於在鎖模雷射器空腔內部的群和相位速度不一致。雷射 器200和300允許對雷射空腔內群和相位速度的獨立的、精確的控制， 並且因此可以控制雷射器產生的頻率梳的光譜位置的可調性。例如， 在雷射器300中，為調整空腔中環繞行程的群延遲，以相同的量調整 所有相位調諧器312。然後為調整空腔中環繞行程的群速度色散，以在 不同的相位調諧器之間以線性方式增加(減少)的適當的量調整每個相位調諧器312。
雷射器200和300的每個可以使用單個晶片以單塊結構製造的方式 來實現，如本技術領域所公知的那樣。可被用於雷射器200和300的生 產過程的代表性生產步驟例如描述在上述的'898專利以及美國專利 No. 5, 373, 517、 No. 6， 031， 859和No. 6, 031, 851，這些專利的教導在 此通過引用被結合成為一體。傳統的半導體材料，例如InP/InGaAsP， 以及量子點材料都可被用於製造過程。
雖然本發明已根據說明性的實施例進行描述，而說明書不應以限 制的目的進行解釋。雖然本發明的實施例已根據AWG進行描述，他們 同樣可以使用任何適合的光交換結構(0SF)來實現。所描述的實施例 的各種改變，就像本發明的其他實施例，對於本發明所屬技術領域的 技術人員來說是顯而易見的，所述改變被認為在本發明的原理和範圍 內，如隨後的權利要求書所表達的那樣。
雖然隨後的方法權利要求中的步驟，即便是，用相應的標記以特 殊的順序來陳述，除非權利要求有記敘，否則意味著是用於實現一些 或全部的那些步驟，那些步驟不必規定為限制要以所述特殊的順序來 實現。
權利要求
1.一種具有光學空腔的雷射器，包含光放大器件，能夠分別放大雷射信號的多個光譜分量的每個光譜分量；色散管理器，適合於為該雷射信號充分提供腔內色散補償；以及損耗調製元件，光耦合到光放大器件和色散管理器，其中光放大和損耗調製為從空腔發射光脈衝串創造條件。
2. 根據權利要求1的發明，進一步包含由多個通帶表示的第一光交換結 構(0SF),該第一光交換結構適於將雷射信號劃分為所述多個光譜分量，其 中每個光語分量對應於所述第一 0SF的相應通帶。
3. 根據權利要求2的發明，其中該第一 0SF包含具有第一埠和多個第二埠的陣列波導光柵(AWG )， 其中每個第二埠被光電耦合到該第一埠以形成所述AWG的各個光通帶； 每個光程包含耦合到該第一AWG的相應第二埠的波導；並且 該光放大設備包含多個光放大器，每個光放大器耦合到相應的波導。
4. 根據權利要求3的發明，其中所述色散管理器包含多個相位調諧器， 每個相位調諧器耦合到相應的波導以及相應的光放大器，其中對應不同光程 的波導具有實質上相等的光學長度。
5. 根據權利要求3的發明，其中所述AWG被設計為展示最佳的或比最佳更好的光鐠取樣；以及 所述通帶的組合的透射光譜具有從所述AWG的第一通帶的大約中心位置到最後一個通帶的大約中心位置的基本上恆定的透射，其中通帶的光譜形狀使得兩個相鄰通帶的交點具有大約3dB的衰減量。
6. 根據權利要求3的發明，其中 對應於不同光程的波導具有不同的光學長度；任意兩個波導之間的長度差是相應兩個光譜分量之間的色散量的差的 函數；以及所述波導之間的長度差實質上用來提供腔內色散補償，其中任意兩個 波導之間的長度差實質上等於相應光程中的色散量的差乘以相應通帶之間的 波長差乘以空腔內的群速度。
7. 根據權利要求2的發明，其中光脈衝串的頻譜具有每通帶兩個或更多的頻率梳線；以及 至少一根頻率梳線在兩個相鄰的通帶之間共享。
8. 根據權利要求1的發明，其中該雷射器以集成波導電路的形式實現。
9. 一種產生脈衝光的方法，包括分別放大光學空腔中傳播的雷射信號的多個光譜分量中的每個光譜分量；為該雷射信號充分提供腔內色散補償；以及在空腔內調製光損耗，使得光放大和損耗調製為從空腔發射光脈衝串創 造條件。
10. 根據權利要求9的發明，進一步包含將雷射信號劃分成多個光譜分 量，其中每個光鐠分量對應於不同的光通帶；充分提供的步驟包含，使用每個光鐠分量的光程調整相應光譜分量的 光學相位，其中對應於不同光鐠分量的光程適於充分提供腔內色散補償；並 且劃分的步驟通過使用第一陣列波導光柵(AWG)來實現，其中 該第一 AWG祐j殳計為展現最佳的或比最佳更好的光取樣；以及 該通帶的組合的透射光譜具有從該第一AWG的第一通帶的大約中心位 置到最後一個通帶的大約中心位置的基本上恆定的透射。
全文摘要
一種鎖模雷射器(200)，具有包含多個光放大器(210)的光學空腔，每個光放大器用於由該雷射器產生的光信號的相應光譜部分，其中色散效應通過使用分離的腔內相位調諧器(212)為每個這樣的光譜部分來管理，和/或通過適當配置的對應於不同光譜部分的波導來管理。有利地，由光放大器(210)提供的相對寬的組合增益譜和由相位調諧器(212)和/或波導提供的腔內色散補償使這個雷射器能夠實現鎖模狀態，導致具有相對寬的頻譜的光脈衝串發射。在一個實施例中，鎖模雷射器(200)的光學空腔具有最佳光譜取樣的陣列波導光柵(AWG)，其被配置為將光信號分成多個光譜部分並將這些部分應用到相應的波導、光放大器以及相位調諧器。
文檔編號H01S5/10GK101326691SQ200680046099
公開日2008年12月17日 申請日期2006年12月7日 優先權日2005年12月8日
發明者C·R·德爾 申請人:盧森特技術有限公司