包括腔體集的透明光學元件的製作方法

2023-05-14 23:01:46

專利名稱：包括腔體集的透明光學元件的製作方法
包括腔體集的透明光學元件本發明涉及一種包括腔體集的透明光學元件。其特別地用於眼科，尤其是用於生產眼鏡。在本說明書的框架內，所謂透明度是指通過該光學元件，並尤其是通過該腔體集清晰地觀看任何物體或場景的能力。換句話說，通過該腔體集的光線不會以可能會模糊視線的方式修改。特別地，它並未被擴散也未被衍射，從而通過該腔體集，距該光學元件一定距離的點光源仍會被認為是一個點。公知的是，通過將具有光學屬性的多個部分的物質引入該元件的腔體中，然後密封該腔體來生產光學元件。從而包含在腔體中的該多個部分的物質彼此間被永久地隔離開，並且不能夠混合在一起或者在相鄰的腔體間擴散。那麼，密封在腔體中的物質賦予該光學元件的一個或多個屬性在該光學元件的整個可用的壽命內就是固定不變的。為此，這種透明的光學元件包括，如

圖1所示-具有參考面S1的基底10；-牆體網絡2，其由面S1承載，並形成一組被分隔和並列平行於該面的腔體1，牆體 2具有各自的頂端T2,頂端位於距參考面S1的距離高度Iitl處，以及-用於密封腔體1的薄膜3，其布置在牆體2的頂端T2上，平行於參考面Sp因此，每個腔體1其側面上都受到牆體2表面的限制，並在沿著垂直於面S1的方向N上受限於密封膜3和腔體底部B1之間。在本發明之前帶有可用的腔體的光學元件中， 每個腔體1的底部B1與基底10的參考面S1合併在一起。牆體2的高度Iltl從而就等於腔體的內部深度，該深度沿著方向N在頂端T2和底部B1之間測量得到。該深度對於該光學元件的所有腔體1來說都是相同的。此外，每個腔體1都包括一種透明介質。特別地，牆體2可通過一種光刻樹脂(lithographic resin)來構建。從而，可通過一掩罩有選擇性地照射樹脂層然後固化而形成這些牆體的網絡。選擇該牆體2的尺寸以防止或減少任何的光擴散，其中該光擴散可能會由每個牆體單獨產生。同時，牆體2形成的網絡的樣式可被選擇成防止相長幹涉的發生，其中該相長幹涉可能會來自於在某些方向上的這種單獨的擴散。以這種方式，在上文定義的含意中，牆體2的網絡並不降低該光學元件的透明度。具有光學屬性並引入每個腔體1的物質部分構建出其中包含的透明介質。對於某些應用，為該元件尋求一光學效果，該效果類似於光學鏡片的屈光度。為此，包含在腔體1中的該透明介質對光折射率具有各自可變值，從而在該光學元件的面S1 上形成了宏觀折射率梯度。以一種公知的方式選擇這些折射率梯度，以便生成所尋求的屈光力。該屈光力P由下述關係式給出P =-2 · h0 · Δη/R2，(1)其中R是基底10的圓邊C的半徑，Δη是在該元件中心0和邊緣C之間、包含在腔體1中介質的光學折射率的差。換句話說，An = n(R)-n(0)。根據Δη的標記，等價於該光學元件的鏡片是會聚性的(在中心0的η值較大)，或發散的(接近於邊緣C的η值較大)。從而針對該光學元件生成的該屈光力受到包含在腔體1中的透明介質的光折射率變化幅度的限制。適於使用以構建這些透明介質的材料可具有在某範圍內變化的折射率值， 而這不足以獲得所尋求的屈光力，特別是當該屈光力高時。為了克服因可用透明材料帶來這一限制，公知的是在相鄰腔體之間形成不連續的折射率。這些不連續性會產生光程長度的突然增大，這種增大是一光波長的倍數。從而，對於此波長來說，通過相位疊加(phase folding)效應，該元件的屈光力可增大，與菲涅爾鏡片的方式相同。但是，如此一來，該光學元件便具有了顯著的色差，這歸因於下述事實光程長度的突然增大僅適於可見光範圍內的單一波長。此外，一種有效並廉價的用於將具有光學屬性的多個物質部分引入腔體1的方法，其中在不同腔體間具有可變的合成物，該方法包括使用噴墨式材料注射頭將這些部分注射入腔體中。例如，該注射頭由兩個罐子中供給，其中這兩個罐子分別包含兩種透明介質成分，並被設計為從其中一個或另一個罐子中生成定量的滴劑。對每個腔體1的填充對應於對於所有的腔體都相同的最大量的滴劑，從而每個填充好的腔體包含一種成分全部量的滴劑，直到用另一成分完成最大量滴劑的填充。從而，包含在腔體1中的透明介質是兩種成分的混合，其比例被嚴格限制為每個腔體中滴劑最大量倒數的倍數。為此原因，包含在腔體中的透明介質的光學屬性固定增量地改變，並僅可採用有限數量的值。當此光學屬性是光折射率時，如果等價鏡片由同種材料構成，那麼這種增量的改變具有與等價鏡片的厚度階梯相同的效果。根據另一種解釋，這些增量的變化有利於形成等價鏡片的粗糙度。因此，它們造成光發散，這降低了光學元件的透明度。考慮到已知的具有腔體的光學元件的這些限制和缺點，本發明的第一個目標在於提出了這一具有光學折射率明顯變化的元件，該光學折射率在一些彼此遠離的腔體之間增加。本發明的第二目標在於提出了一種具有前述類型腔體的色差減少的透明元件。本發明的第三個目標包括提出了一種具有腔體的透明元件，其在不同腔體間的折射率的變化，可小於現有技術中當以相同方式獲取腔體的內容時已知元件的變化。該本發明的第三個目標可特別涉及一種光學元件，其中，使用混合物並通過用於注射材料的噴墨式注射頭來填充該光學元件的腔體。最後，本發明的第四個目標在於提出了一種產生減少的光發散的具有腔體的透明光學元件。為此，本發明提出了一種具有諸如上文所描述的腔體的光學元件，其特徵在於，至少某些腔體具有不同的深度，具有一額外部分的透明固體材料安置在這些腔體每個的底部和基底的參考面之間。此外，該額外部分的材料以及包含在至少一個腔體中的介質具有各自不同的光折射率值。在已經解釋的含意中，本發明的光學元件是透明的。那麼，當觀察者位於距離該元件的一側，他會獲得位於該元件另一側上場景的清晰視野，在該場景和該光學元件間也有著間距。根據本發明，光學元件的一些腔體的差異在於深度變化。對於通過該元件不同腔體的光線來說，這些深度變化產生了光程長度的變化。因此，腔體的深度分布生成於該光學元件的表面上，這可為該光學元件賦予了宏觀屈光效果。特別地，腔體的深度及其包含的介質可產生改變，這些變化可被改適以對該元件提供與鏡片相似的光效果。從而，該元件本身就具有了屈光力。本發明所引入的腔體深度的變化在理論上等價於具有不變深度的腔體內包含的虛擬腔體介質的折射率的變化。從而，這種虛擬折射率變化可大於僅由改變腔體內含的透明材料而產生的折射率變化。假設腔體的深度變化涉及位於每個腔體底部的光線折射，那麼產生的色差較小。 特別地，其遠小於由相位疊加引起的色差。此外，根據本發明的可變的腔體深度可容易地被精確控制。特別地，它們可被數位化地控制。為此，特別地，這種光學元件具有高度的可複製性，可被大量地生產。特別地，該腔體的深度改變可容易地控制為較小，這對於通過該元件不同腔體的光束來說，所產生的光程長度變化較小。特別地，光程長度的這些改變可小於由那些混合物產生的改變，其中這些混合物由用於材料注射的噴墨式注射頭生成。根據本發明的第一實施例，具有各自不同深度的多個腔體每個可包含同樣的介質。那麼對於該腔體的填充就特別簡單。特別地，其可為一種集體填充，通過這一填充方式， 所有的腔體被同時使用具有單一成分的共同物質填充。根據本發明的第二實施例，包含在多個具有不同深度的腔體內的介質可分別包括至少由兩種腔體填充成分構成的混合物，其比例可在這些腔體的至少部分之間改變。在這種情況下，腔體的深度改變與每個腔體中包含的介質改變結合。特別地，腔體填充成分可具有不同的光折射率值。從而，深度改變和包含在腔體中的介質改變的結合使得所獲得的光程長度的改變小於那些可能僅由腔體內所含介質改變所帶來的改變。從而可減少等價於光學元件的均質鏡片的粗糙度。因此，增加了光學元件的透明度。本發明還提出一種透明的光學組件，其包括一基本光學組件和一如前文所述的透明光學元件。然後將該透明光學元件固定在該基本組件的一個面上。為此，該光學元件可以是一種薄的具有平行面的多層結構，其中一個主層包含該腔體集。通過下文對非限定性實施例的描述，並參考附圖，本發明的其他特徵和優點將變得明顯，其中-圖1，其業已描述過，是本發明之前已知的具有腔體的光學元件的剖面圖；-圖加和2b分別是根據本發明的光學元件和具有腔體的光學組件的剖面圖；-圖3是分別為不利用本發明和利用本發明而獲得的兩種光學元件的比較圖。在這些圖中，為了清晰起見，圖1、加和2b中示出的元件尺寸並不正比於真實尺寸和真實尺寸比。此外，不同附圖中同樣的附圖標記表示相同的元件，或者表示具有相同功能的元件。另外，N表示垂直於實施本發明的基底表面的方向。通過說明，以下描述涉及本發明在眼科領域的應用。更具體地，該所獲取的光學組件是一種眼科眼鏡鏡片，其能夠對該眼鏡的佩戴者進行視力糾正。根據圖2a，呈多層結構形式的光學元件100包括形成基底的基膜10，還包括腔體集1以及密封膜3。腔體1可在中間層內形成，該中間層為光刻樹脂(lithographic resin) 且沿著方向N測量具有厚度Iv S1是承載樹脂層的基膜10的面。該腔體1可通過光刻(lithography)形成，從而牆體2對應於交聯的樹脂部分並永久保持在已經融化的樹脂部分之間以便形成這些腔體。此外，用於限定牆體2的光刻掩模可被吸收在對應於腔體1的區域內，在這些區域內具有可變的吸收程度。因此，如果該掩模在此位置被較少地吸收掉的話，則最初位於腔體1位置的一部分光刻樹脂更多地被照射。然後在固化樹脂的過程中，它更為緩慢地被融化，從而在所形成腔體的底部固化後，樹脂的剩餘部分4被保持。從而此腔體具有一深度，該深度被剩餘部分4的厚度減少。可選地，該樹脂可被再次暴露在照射光下，從而交聯並因此永久固定該部分4。通常，每個剩餘部分4都是固體，也就是說它不能變形、蠕變、流動或與相應腔體1內的內容混合。此外，剩餘部分4有利地是惰性的並對於腔體1內含有的透明介質來說是不能被滲透的。以此方式， 元件100被提供有腔體1組成的集合，具有能變化的個別腔體深度。這些個別的腔體1深度通常被標記為h。在每個腔體1下部留有的樹脂部分4的厚度被標記為p，從而無論是哪個腔體1，h+p = Iv為此，每個部分4都被稱為相應腔體1的額外部分，並且該面S1被稱為參考面。對於剛剛描述過的形成該腔體1的方法來說，牆體2和部分4都是通過光刻樹脂製成的。可選地，一個或多個塗層可被塗敷在牆體2上，從而這些牆體部分地由和部分4相同的材料製成。對於其他形成可變深度腔體1的方法來說，可能僅是額外部分4由光刻樹脂製成。 而牆體2則可由例如二氧化矽(SiO2)或氧化鋁(Al2O3)製成。最後，牆體2和部分4至少可部分地通過除光刻樹脂外的相同材料製成。通常，腔體1集可由下述技術中的一個製成 影印石板術、立體平板印刷術、凹凸印、雷射雕刻等。不管怎樣，額外部分4的材料都是透明的。相鄰腔體1各自的中心被一平行於面S1的距離D分隔，該距離介於ΙΟμπι和 200 μ m(微米)之間，優選為40 μ m和75 μ m之間。這樣，腔體1既足夠小，從而它們單個是不可見的，又足夠大，從而他們不會造成光擴散。該光學元件100從而美觀悅人而且透明。 距離D還是腔體1的尺寸，其平行於基膜10的面Sp薄膜3可被直接塗敷在牆體2的頂端T2上，或者具有未示出的凝膠或粘合材料的中間層。不管怎樣，厚度h都是牆體2的高度，從作為參考的基膜10的面S1開始測量。每個腔體1的深度h是從牆體2的頂端T2至該腔體的底部B1測量得到的，其中該底部對應於在下面的額外部分4的上表面。如圖2b所示，剛描述過的透明光學元件100可被塗敷在基本光學組件200的面 S·上。這樣就獲取了新的光學組件，其包括基本組件200以及元件100。該基本組件200 本身可為一鏡片，尤其為一眼鏡鏡片。在這種情況下，元件100以及基本眼鏡鏡片200各自的屈光效果被合併以產生該新的光學組件的總屈光效果。因此，除了基本眼鏡鏡片200的屈光力外，元件100生成了由關係式(1)給出的屈光力P。在圖2b中，R表示面^。。的直徑， 其受到邊緣C的限制。例如，當基本眼鏡鏡片200還未被切出到眼鏡架座的尺寸時，此直徑可等於60mm (毫米)。為了產生足夠的屈光力P，腔體1的深度h可在5μπι至30μπι間變動，優選在 ΙδμπιΜ 25ym 雲力。在當前正在描述的第一實施例中，所有的腔體1都包含著相同的透明介質。該介質例如可為空氣、惰性氣體，或真空。所謂惰性氣體是指任何不會與元件100的任何材料發生化學反應的氣體，從而在元件100的壽期內其不會發生改變。所謂真空意味著與光學元件100外部的壓力相比，該介質在腔體1中具有降低的壓力。氣態介質的優勢在於它們的光折射率值接近於1. 0，其展示出與額外部分4的折射率值的顯著差別。事實上，由於後者材料是固態的，它的光折射率值通常高於1. 6。更一般地，在參考面S1和牆體2頂端T2之間，平行於方向N的光程長度L為L = p· n4+h · Ii1 = [n4+ Cn1-Ii4) · h/hj · h0其中，ni和n4分別是其中一個腔體1中所含透明介質和部分4的透明材料的光折射率值。長度L作為光線穿過的腔體1的一個函數變化。換句話說，如圖1所示的包含在光學元件腔體(具有固定的並等於h的腔體深度，並可導致相同的光程長度)中的均質材料的折射率、為neq = n4+ (n「n4) · h/h0 (2)其被稱為腔體1的等效折射率，或者表觀折射率。在本發明的第二實施例中，假設每個元件都被填充由兩種成分A和B組成的混合物，兩者分別具有不同的光折射率值％和 。在這種情況下，腔體1含有的透明介質的折射率為Ii1 = ηΑ · χΑ+ηΒ · (l_xA) = ηΒ+ Δ nAB · xA其中，^和ΔηΑΒ分別表示成分A在所述腔體1內所含混合物中的比例，以及混合物的兩種成分A和B的折射率差(Δ nAB = nA-nB)。對該腔體通過關係式( 得出其表觀折射率neq = η4+ Δ ηΒ4 · h/h0+ Δ ηΑΒ · χΑ · h/h0 (3)其中ΔηΒ4 = ηΒ-η4。兩個不同腔體1和1』的表觀折射率各由公式(3)給出，它們之間的差則為Aneq = ΔηΒ4 · Δh/h0+ ΔIiab · (χΑ · h_xA，· h，)/h0= [ Δ nB4+ Δ Hab · xA] · Δ h/h0+ Δ nAB · (h，/h0) · Δ xA (4)其中h，是腔體1，的深度，Ah是腔體1和1，之間的深度變化(Ah = h_h，)，並且Δ ^Ca是腔體1和1』之間成分A的比例變化(Δ ^ = χΑ-χΑ『，χΑ』是腔體1，的成分A的比例)。如果所有的腔體具有相同的深度h，那麼關係式(4)中的第一個項ΔΠκι(其正比於深度變化Δ10為零。那麼，僅Δ、= ΔηΑΒ · (h/h0) · Δ^保留，當Δ^ = 1並且h = h0 Δ neq max = Δ IIab 時最大。根據本發明，引入腔體深度的變化，將把關係式的第一項添加入該腔體的表觀折射率變化。如果η4大於ηΑ，其本身大於ηΒ，則當h = 0，h』 = h0和xA』 = 0時獲得、 的最大改變值。SP，Aneq mx= ΔηΒ4，其絕對值大於ΔηΑΒ。因此，根據關係式(1)，本發明能夠增加元件100可獲得的絕對屈光力。為此，並在與本發明之前已知的光學元件相同的方式下，對每個腔體的表觀折射率值的變化，Δι^(有關於光學元件100的中心0的值)，優選地滿足下述關係式Δ neq(r)-Aneq(O) = [Aneq(R)-Aneq(O)] · (r/R)2, (5)其中，r是腔體1從中心0測得的半徑距離(圖2b)。此外，當腔體的深度和混合物的比例遞增地改變時，腔體深度變化通過關係式(4) 加入了 Δηε( 的額外值，其介於0和Δηε( ΜΑΧ之間。基於相同的成分A和B的混合以及相同的混合比例的增量，表觀折射率的差值Διν中可獲得的值比具有固定腔體深度的光學元件數量更多。從而可減少與公式(5)計算出的值有關的△!^值的差。結果，本發明還能夠減少出現在相鄰的腔體之間的光程長度的突然增加。等價於光學元件100的均質材料的鏡片從而可具有減小的粗糙度。為此，具有可變腔體深度的光學元件100更加透明。發明人已經確定了等價均質鏡片的二次粗糙度來自於每個腔體兩種貢獻的結合。對每個腔體1的該二次粗糙度的第一貢獻來自於對各個腔體的使用，在每個腔體中，表觀折射率IV是統一的。換句話說，該第一貢獻來自於將面S1分隔為離散腔體，通常被稱為像素化。其正比於平行於基底10的面S1的腔體1的尺寸D的平方。此外，該第一貢獻更針對元件100的邊緣C(對於固定尺寸為D的腔體)。確實，根據關係式(5)，AnraiW 變化在接近於邊緣C的地方較高，從而固定尺寸D在光程長度上產生了突然的增加，該突然增加隨著半徑距離r而增加。實際上，與現有技術的已知光學元件相比，本發明並沒有改變對等價鏡片二次粗糙度的第一貢獻。對於每個腔體1的第二貢獻來自於該腔體的Δ、的實際值和由公式(5)為該腔體中心計算的理論值之間的差值，其為將此腔體中心與光學元件100的中心0分隔的半徑距離r的函數。確實，實際值取決於用於形成引入到腔體內的兩種成分A和B的混合物的技術。當如上文所述的注射頭被用於注射材料時(任意一種引入腔體內的混合成分A和B 的每一滴具有固定容量)，該第二貢獻主要正比於該滴劑量的平方而變化。確實，該滴劑量將可獲得的混合物比例限制為離散值，這樣，其還限制了表觀折射率的實際差值Anrai。正如已經解釋的，本發明能夠減少對等價於該光學元件100的鏡片的二次粗糙度的第二貢獻。但是該第二貢獻同時取決於低劑量和腔體1的個體容量。確實，當該腔體本身較小時，混合物比例的可達到離散值的數較小。因此，對於二次粗糙度的第二貢獻同時反比於腔體的尺寸D的平方。鏡片的平均二次粗糙度P m。y通過計算所有腔體貢獻的平均二次值而獲得。由於上文給出的第一腔體貢獻，對於鏡片的固定尺寸R來說，當該尺寸足夠大時，平均二次粗糙度P m。y正比於腔體尺寸D而改變，典型地大於80 μ m。由於也在前面已經解釋過的第二腔體貢獻，當腔體尺寸D趨近於零時，其還變得無窮大。正是由於這些極端的改變，相對於腔體尺寸D的改變，鏡片的平均二次粗糙度P m。y具有最小值。圖3示出了等價於光學元件100的均質鏡片的平均二次粗糙度的變化，其作為腔體尺寸D的函數。尺寸D的值，以微米(μπι)表示，被標記在χ軸上。平均二次粗糙度Pnroy 的值以納米(nm)來表示，並標記在y軸上。圖中示出的兩個曲線對應於以下值R = 10mm， P= 1.0屈光度，ne(1(R)-Iieq(O) = 0. 25並且滴劑量為6pl (皮升picolitre)，分別對應於固定腔體深度(以虛線示出的曲線對應於本發明之前的現有技術)以及可變深度(實線對應著本發明的使用)。在可變腔體深度的情況下獲取的二次粗糙度的最小值約為133nm。其在腔體1的尺寸D大約為50μπι時得到。通過比較，在不改變腔體深度的情況下二次粗糙度的最小值大約為170nm2，其在腔體1的尺寸D為70 μ m時得到。可以理解的是，在上文對本發明的描述中所引述的數值僅僅是說明性的。本領域技術人員將知道如何根據光學元件的用途而調整它們。此外，可以改變生產光學元件腔體的方法，以及用於填充它們的技術。
權利要求
1.透明光學元件(100)，其允許通過所述光學元件清晰地看見物體或場景，所述光學元件包括-具有參考面(S1)的基底(10)；-牆體O)網絡，其由所述參考面承載，並形成分隔開並列平行於所述參考面的腔體 (1)的集合，該牆體具有各自的頂端(T2)，所述頂端位於從參考面測量的固定高度OO處， 以及-薄膜(3)，其用於密封所述腔體，排列在所述牆體的頂部並平行於所述參考面， 每個腔體(1)側面受所述牆體的面的限制，並沿著垂直於所述參考面(S1)的方向(N) 在密封薄膜( 和腔體底部(B1)之間受到限制，其具有沿著所述垂直方向在牆體頂端(T2) 和所述腔體底部之間測量出的內高(h)，並包含一種透明介質，所述光學元件的特徵在於，至少部分所述腔體(1)具有不同的深度(h)，並具有透明固態材料形成的額外部分G)，所述額外部分被安置在每個所述腔體的底部(B1)和參考面 (S1)之間，所述額外部分(4)的材料以及在至少一個腔體(1)內含有的介質具有各自不同的光折射率值。
2.根據權利要求1所述的透明光學元件，其特徵在於，所述牆體(2)至少部分地由與所述額外部分(4)材料相同的材料製成。
3.根據權利要求1或2所述的透明光學元件，其特徵在於，所述額外部分(4)的材料是光刻樹脂。
4.根據權利要求1至3中任一項所述的透明光學元件，其特徵在於，具有各自不同深度 (h)的多個腔體(1)，每個含有同樣的介質。
5.根據權利要求4所述的透明光學元件，其特徵在於，所述同樣的介質是空氣、惰性氣體、或為真空。
6.根據權利要求1至3中任一項所述的透明光學元件，其特徵在於，在多個具有各自不同的深度(h)的腔體(1)中包含的媒介，分別包括至少具有兩種成分的混合物以用於填充所述腔體，其比例可在至少部分所述腔體間改變。
7.根據權利要求6所述的透明光學元件，其特徵在於，用於填充所述腔體(1)的成分具有各自不同的光折射率值。
8.根據前述任一項權利要求所述的透明光學元件，其特徵在於，所述腔體的深度(h) 在5μπι禾口 30 μ m之間改變，優選為15 μ m禾口 25 μ m之間。
9.根據前述任一項權利要求所述的透明光學元件，其特徵在於，相鄰腔體(1)的中心， 平行於所述參考面(S1),被一距離(D)分隔，所述距離介於ΙΟμπι和200μπι之間，優選為在 40 μ m 禾口 75 μ m 之間。
10.根據前述任一項權利要求所述的透明光學元件，其特徵在於，所述腔體(1)的深度 (h)以及包含在所述腔體內的媒介具有適於賦予所述元件一相似於光學鏡片效果的屈光力變化。
11.根據前述任一項權利要求所述的透明光學元件，其特徵在於，所述基底(10)包括一基膜。
12.透明光學組件，其包括基本光學組件(200)和根據權利要求11所述的透明光學元件(100)，所述元件被固定在所述基本組件的面(S2tltl)上。
13.根據權利要求12所述的透明光學組件，其形成了一種眼科眼鏡鏡片，其能夠為所述鏡片的佩戴者產生一種視力矯正。
14.根據權利要求13所述的透明光學組件，其特徵在於，所述基本光學組件(200)本身為一種眼鏡鏡片。
全文摘要
本發明涉及透明光學元件(100)，該元件包括腔體(1)組成的集合，當在垂直於具有所述腔體的該元件表面(S1)的方向(N)上測量時，各腔體具有各自不同的深度(h)。可使用一種氣體或使用至少兩種具有不同光折射率值的成分填充該腔體。腔體深度的變化提高了與每個腔體相關的光折射率的等價值的變化，並減少了等價於該光學元件的鏡片的粗糙度。
文檔編號G02B3/12GK102265206SQ200980153838
公開日2011年11月30日 申請日期2009年12月14日 優先權日2008年12月15日
發明者勞倫特·伯塞洛特 申請人:依視路國際集團(光學總公司)