滲透率的估算的製作方法

2023-06-21 08:14:51 2

專利名稱：滲透率的估算的製作方法
技術領域：
本發明涉及滲透率的估算。
一般採用核磁共振(NMR)測量方法來研究樣品的性質。例如，可使用NMR繩索式測井儀或隨鑽式測井儀(LWD)來測量地下地層的性質。按照這種方法，典型的井下NMR測井儀，例如，可以通過確定存在於地層流體中的總的氫含量來提供某一特定地層的與巖性無關的孔隙率的測量結果。同樣重要的是，NMR測井儀還可以提供表明流體的動力學性質和環境的測量結果，因為這些因素可能與那些重要的巖石物理參數有關。例如，NMR的測量結果可提供用來導出地層滲透率和該地層的孔隙空間中所含的流體的粘滯性的信息。要用其它那些傳統的測井裝置來導出這種信息可能是困難的或者是根本不可能的。這樣，與那些其它類型的井下測井儀相比，能夠完成這些測量的NMR測井儀的能力就使得NMR測井儀特別吸引人。
典型的NMR測井測井儀包括一個用來極化地層中的氫核(質子)的磁體和一個發射射頻(RF)脈衝的發射器線圈或天線。接收器天線可以測量極化了的氫對所發射的脈衝的響應(通過所接收的RF信號來表示)。經常的作法是，把發射器和接收器天線組合起來形成一個單個的發射器/接收器天線。
NMR技術採用了目前的NMR測井儀，這種NMR測井儀一般包括一種基本上包括極化時間以及隨後使用採集程序的這一兩步程序的某些變型。在極化時間期間(或叫作「等待時間」)，地層中的質子按照由一個(NMR測井儀的)永磁體確立的靜磁場(叫作B0)的方向極化。核磁化的增長M(t)(也就是說，極化的增長)由流體的「縱向弛豫時間」(叫作T1)和它的平衡值(叫作M0)來表徵。當樣品在一段時間tp中經受一個恆定磁場時，由下述公式來說明縱向磁化強度
由(進行測量的)操作者指定極化時間的持續時間，而且，該極化時間的持續時間包括在一個採集程序的終結和下一個程序開始之間的那段時間。對於一個移動的測井儀，有效極化時間還取決於測井儀的尺寸和測井速度。
參照

圖1，作為一個例子，一個樣品(在所研究的地層中的)開始可以有一個近似為零的縱向磁化強度10(叫作Mz)。零磁化例如可歸因於前面的採集程序。然而，按照公式(公式1)，Mz磁化強度10(在B0磁場的影響下)在零磁化後經過極化時間tp(1)以後增加到一個磁化強度級(叫作M(tp(1)))。如所示出的那樣，在從零磁化開始的一段更長的極化時間tp(2)以後，Mz磁化強度10增加到一個更高的磁化強度級M(tp(2))。
採集程序(NMR測量中的下一步)一般在極化時間以後開始。例如，採集程序可以在時間tp(1)開始，在此時，Mz磁化強度10是在M(tp(1))這一級。這時，從NMR測井儀的發射器天線發射一些RF脈衝。這些RF脈衝轉而產生作為對於該NMR測井儀的RF信號而出現的、自旋迴波信號16。一個接收器天線(其可以用與所述發射器天線同樣的線圈構成)接收自旋迴波信號16並存儲表明自旋迴波信號16的數位訊號。例如，自旋迴波信號16的初始振幅表示諸如M(tp(1))那樣級別的、在Mz磁化強度曲線10上的一個點。因此，通過進行具有不同極化時間的幾次測量，可以導出在Mz磁化強度10曲線上的那些點，這樣，可以確定對於特定地層的T1時間。
作為一個更特殊的例子，對於採集程序，一個典型的採集測井儀可基於CPMG(Carr-Purccll-Meiboom-Gill)脈衝序列發射一個脈衝系列。施加CPMG脈衝序列包括首先將一個脈衝發射進一個垂直於B0磁場的平面，所述這個脈衝將初始沿著B0磁場極化的磁場旋轉了90°。隨後是一系列等間隔的脈衝，它們的作用是保持在橫向平面內的極化磁化強度。在兩個脈衝之間，磁化強度重新匯聚，以便形成可以用同一天線測量的自旋迴波信號16。因為熱運動，在該脈衝序列期間，單獨的氫原子核經受了稍微不同的磁環境，這一情況導致了磁化強度的不可逆的損失以及隨後的連續回波振幅的減少。磁化強度的這一損失速率由「橫向弛豫時間」(叫作T2)來表徵，而且，圖1中的衰減包絡12描繪了磁化強度的這一損失速率。這可以叫作一個基於T2的實驗。
弛豫時間可以用來估計井下地層的滲透率。用這種方法，充滿水的孔隙(地層的)的磁共振弛豫時間正比於該孔隙的體積對表面的比值。大的表面對體積的比值表明在該孔隙空間或微孔部分中存在有粘土或礦物，該粘土和礦物都阻礙流體流動。因此，在磁共振弛豫時間和滲透率之間是有關係的。
從磁共振測井記錄得到時間T2有一個不合適的問題。衰減時間譜的精度或解析度嚴重地受到測量的信噪比的限制。相當經常的情況是磁共振測井記錄在信號處理之前是深度疊加的，以便提高數據的信噪比。深度疊加通過相加或疊加相應的從不同的NMR測量所得到的自旋迴波信號的振幅來提高信噪比(SNR)。例如，從第一個CPMG測量所得到的第十個自旋迴波信號的振幅可以與從第二個CPMG測量所得到的第十個自旋迴波信號的振幅組合。因為測井儀可能正在移動，CPMG測量是在不同深度進行的。
上述深度疊加通過因子
提高信噪比。這裡，「N」代表在深度疊加中所組合的測量次數。有關深度疊加的一個問題是疊加降低了NMR測量的垂直解析度。進一步，用來得到深度疊加測量結果的NMR測井儀可能在兩次測量之間移動。這樣，在薄層沙一頁巖層序列中，對於沙和頁巖層的測量結果可以疊加在一起，由此，使得難以區分來自一系列頁巖的頁巖沙和可高度延長的沙。有幾種技術可用來估計地層的滲透率，而這些技術可包括使NMR信號適配一個模型函數，這是一種可能增加所導出的滲透率估計值中的統計誤差的技術。例如，一種導出滲透率估計值的技術包括用一個求和來代表每一自旋迴波信號的振幅，如下所述
這裡，「TE」代表回波間隔，而「Aj」代表具有弛豫時間T2j的那些分量的振幅。如圖2所示出的那樣，Aj係數的一個直方圖17確定了T2的分布。如下所述，Aj係數可在兩種不同的技術中用來導出滲透率的指示值。
在叫作Timur-Coates的技術中，採用一個束縛流體體積(BFV)截止時間(叫作T2CUTOFF)。用這種方法，可以對T2CUTOFF時間以下的極化時間的Aj係數求和，以便通過下述公式導出BFV
這裡，「jmax」相應於叫作T2CUTOFF的一個截止時間的T2的值。由所計算的BFV，可用下述公式來估計Timur-Coates滲透率(叫作KTC)
這裡，α，m和n都是可調節的參數，而「φ」代表由NMR數據的分析或一個獨立的測量所得到的孔隙率。
用直方圖17導出滲透率估計值的另一種方法是計算log(T2)時間的平均值，這常常叫作T2LM，由下述公式做如下說明
由T2LM時間可如下導出滲透率的估計值KSDR＝α』φm』(T2LM)n』(公式6)這裡，α』、m』、和n』都是可調節的參數。
上述技術的一個缺點是一旦進行了NMR測量，就採用幾個處理步驟(例10如，諸如用來導出弛豫時間分布的那些步驟)來導出滲透率的估計值。不幸的是，這些處理步驟都增加了所導出的滲透率的估計值的統計誤差。
還可以從NMR數據導出滲透率的估計值而不用明顯地調整NMR信號。例如，1990年6月12日授權的、名為「地層的NMR特性的鑽孔測量及其解釋」的、美國專利US4,933,638中公開了下述估計滲透率的技術。首先，15利用幾個極化時間(tp1，tp2，…tpN)測量Mz磁化強度曲線的幾個磁化強度級(叫作M(tp1)，M(tp2)，…M(tpN))。可用下述公式說明每一個M(tpi)磁化強度級
這裡，「i」代表從1到N的整數。其次，可用M(tpi)磁化強度級來導出粗略近似於Mz磁化強度曲線的分段直線圖。可按下述公式計算分段直線圖下面的面積(叫作A)
由面積A，利用下述公式可以計算滲透率(叫作K)
這裡，「φi」代表獨立測量的孔隙率，而「m」代表一個整數。然而，這種方法採用了基於測量結果的T1，這就比較耗時，由此，對於測井目的來說並不實用。進一步，公式9需要獨立測量孔隙率φ，而φ並非必須得到的。
這樣，就進一步需要一種技術著重解決上述一個或多個問題。
在本發明的一個實施例中，採用從樣品中接收的自旋迴波信號的一種方法包括對那些自旋迴波信號的振幅指示值求和。利用求和的結果來確定該樣品的滲透率的指示值，而無需在測定過程中使用弛豫時間的分布。
在本發明的另一個實施例中，採用從樣品中接收的自旋迴波信號的一種方法包括對那些自旋迴波信號的振幅的指示值的乘積求和。利用求和的結果來確定該樣品滲透率的指示值而無需在測定中使用弛豫時間的分布。
可以採用通過對回波振幅或回波振幅的乘積的指示值求和所導出的滲透率指示值來提供地層質量的定量指示，以便幫助確定潛在的儲藏量。
由下面的說明、附圖、以及權利要求書，本發明的一些優點和其它一些特徵將會變得顯而易見。
圖1是說明現有技術的基於T1和基於T2的測量的示意圖。
圖2是現有技術的、指明T2分布的那些係數的直方圖。
圖3是說明按照本發明的一個實施例導出一個滲透率估計值的技術的流程圖。
圖4是來自NMR測量的自旋迴波的示意圖。
圖5是說明滲透率與一些自旋迴波的求和之間的關係的曲線圖。
圖6是NMR測量的測井記錄的示意圖，該NMR測量的測井記錄表明自旋迴波振幅的求和的噪聲的不靈敏性。
圖7是說明對於不同的自旋迴波數目、按照本發明的一個實施例的滲透率的估計值曲線。
圖8是說明不同的滲透率估算技術的NMR測量的測井記錄的一幅圖。
圖9是本發明的一個實施例的繩索系統的示意圖。
圖10是本發明的一個實施例的一個隨鑽測井系統的示意圖。
圖11是要從所接收的RF信號得到自旋迴波振幅的系統的方框圖。
圖12是圖10的井下NMR測井儀的示意圖。
參照圖3，一種用來按照本發明導出滲透率的估計值的技術的實施例50包括進行核磁共振(NMR)測量(方框52)，以便得到自旋迴波振幅，例如，按照圖形72衰減的自旋迴波信號701、702、703、…70N(見圖4)的振幅。如下所述，業已發現，通過對單個的回波序列的自旋迴波振幅一起求和(方框54)，所得到的求和值可以直接用作滲透率的估計值(方框56)。這樣，作為這種安排的結果，導出滲透率的估計值就涉及到最少數量的處理步驟，並且並不涉及到確定弛豫時間的分布。因此，並不需要所測量的數據的非線性/線性反演。進一步，並不需要獨立測量孔隙率，由此，就無需孔隙率測量儀。此外，上述技術產生高解析度的滲透率的估計值，這是因為不用深度疊加。
更具體地說，可以通過下述公式來說明對由CPMG序列產生的那些自旋迴波振幅求和(叫作p)
這裡，「A(T2)dT2」代表含氫指數和弛豫時間在T2-dT2/2到T2-dT2/2之間的流體的體積分量的乘積；標記回波的指數「n」是一個從1到N(在CPMG序列中的回波數目)的整數；而「TE」代表以秒表示的回波間隔。在公式10中，「回波(n)」代表第n個自旋迴波的振幅，並且「噪聲(n)」代表在測量中的零平均隨機附加噪聲。P求和的隨機部分可用「ζ」來標記，「ζ」是用下述公式來說明的一個分量
這樣，利用這個記號，p求和可用另一種方法表達為
p的期待值是弛豫時間分布的一個加權整數。由下述表達式給出權重函數w(T2/TE，N)≡[1-exp(-N TE/T2)]/[1-exp(-TF/T2)]exp(-TE/T2)≈T2/TE(公式13)當TE＜＜T2＜NTE時，在公式13的第二行上的近似是有效的。對於這種情況，p求和可用另一種方法表達為
這裡，「Φ」代表孔隙率，「HI」代表含氫指數。為簡單起見，這裡的討論都是指單獨的流體相。「T2」代表平均弛豫時間，這是一個與磁共振測井中通常使用的測井平均弛豫時間不同的一個時間。因為地層的滲透率是孔隙率Φ和平均弛豫時間T2這兩者的遞增函數，自旋迴波振幅的p求和可直接用作滲透率的指示值。
如上所述，滲透率的指示值是孔隙率的遞增函數。它還可以是充滿水的碎屑地層中的體積和表面的比值的遞增函數，這個體積和表面的比值與該地層的滲透率相關。增加粘土含量就減少p，而儲層的質量越好，滲透率的指示值就越高。利用磁共振測井記錄來估計滲透率的兩種通常使用的方法都基於這些相關性，並且可用準確到一個數量級的大小。如圖5所示，通過使p與對於作為對照的樣品的標準滲透率的測量結果272相關，可以導出滲透率的定量估計值。利用下述經驗關係從p導出定量估計值K＝α」pb(公式15)這裡，α」和b通過調整所測得的滲透率數據來確定。用這種方法，可校正回波振幅滲透率的估計值的求和，以便提供定量的滲透率的值。
已經用NMR測井儀器進行的那些測量表明回波中的噪聲具有零平均值且互不相關，正如下述公式所說明的那樣E[噪聲(n)]＝0，和 (公式16)E[噪聲(n)噪聲(m)]＝σ2δmn(公式17)這裡，「E[x]」表示隨機變量x的期待值(總體平均值)。P的變化為Var[p]＝Var[ζ]＝Nσ2(公式18)而回波求和的信噪比(SNR)為SNR[p]＝HIΦ＜T2＞/(TEN1/2σ) (公式19)對於絕大多數實際感興趣的情況，回波求和p的精度基本上比一般基於孔隙率和弛豫情況這兩者的測量所求得的標準NMR滲透率的估計值要高。通過圖6的NMR測量測井記錄280說明了這一改進的精度。測井記錄280包括每一回波軌跡282的噪聲，回波軌跡282示出了兩個不同的曲線圖288和290。下面的噪聲曲線圖(290)是由原始測井數據所導出的每一回波的噪聲。上面的噪聲曲線圖(288)是由同一數據導出，但加入了綜合零平均高斯噪聲。然後處理兩個數據組(也就是說，最初的原始數據和添加了噪聲的原始數據)，以便產生通常的滲透率的估計值和由自旋迴波振幅的求和所導出的滲透率的估計值。測井記錄280的軌跡284描繪了通過採用通常的滲透率計算所導出的曲線圖292(相應於噪聲曲線圖288)和294(相應於噪聲曲線圖290)。另一測井記錄280的軌跡286描繪了通過採用自旋迴波振幅的求和的滲透率計算所導出的曲線圖296(相應於噪聲曲線圖288)和298(相應於噪聲曲線圖290)。如所示出的那樣，自旋迴波振幅的求和技術對噪聲不太靈敏。這樣，這些結果表明從具有相同的信號衰減形式但具有不同的零平均高斯隨機噪聲的數據組導出的滲透率的估計值。而標準的滲透率的估計值(KSDR)顯示了在兩個數據組之間的顯著的變化，這是由於不同的噪聲分量的影響，利用自旋迴波振幅技術的求和所確定的滲透率相對來說不受噪聲的影響。
由於回波求和的高SNR，就無需對所獲得的測井記錄進行垂直平均，因此，就可能以測井儀的最高解析度得到滲透率的估計值。例如，具有4英寸(in.)高的孔徑的一個傳感器在以大約1800ft/hr的垂直測井速度獲得1000個回波期間可大約移動1.2英寸。對於這個例子，這1000個回波隔開0.2毫秒(ms)的間隔並且是在0.2秒中獲得。垂直解析度是傳感器的孔和所移動的距離的求和，為5.2」。另一方面，如果平均弛豫時間短，例如，2毫秒，SNR[p]就比一個單獨的回波的SNR小。一般來說，滲透率的指示值的SNR可隨著該滲透率的指示值的減少而快速減少。
更具體地說，圖7描繪了一些曲線200(曲線2001、2002，……200N作為例子)，每一條曲線代表隨對於HI·Φ的單一值的T2/TE變化的這些回波的一個求和。所選擇的回波的數目從底下的曲線2001上升到頂上的曲線200N。虛線202描繪了T2/TE，即P求和的近似值。如示出的那樣，對於大的T2的值，如圖7所示出的那樣，回波的求和在(HIΦN)處飽和。作為一個例子，對於N＝100，對於1＜T2/TE＜100的情況，公式14中的近似關係成立。
圖7的巖石物理學的含義是同樣孔隙率和流體含量但不同滲透率的兩種巖石對於大的T2值來說是不可區分的。這些大的T2值轉而對應於大的滲透率的值。這樣，通過對回波求和所得到的指示值就會有一個限值，而在CPMG序列中的回波數目越大，公式13中所用近似的有效範圍就越寬。
為使公式13的近似關係成立，自旋迴波振幅的求和應是T2的連續、單調函數並且是(HIΦ)的線性函數。這個關係決不會導致錯誤的方向。為使公式13近似關係成立，多孔巖石的弛豫時間T2隨著孔的尺寸的增加而飽和。充滿流體的多孔巖石的弛豫時間不可能超過受擴散影響的流體的整體的弛豫時間(1/T2)APPARENT＝(1/T2)BULK+D(TEγG)2/12+ρS/V (公式20)這裡，「D」代表有效分子擴散係數，「G」代表磁場梯度，「ρ」代表表面弛豫性，「γ」代表旋磁比，而「S/V」表示一個孔的表面積和體積的比值。在公式20中忽略了對流體分子擴散的限制。隨著滲透率的增加，S/V這一項越來越小，而最終，公式20的右邊的前兩項就起主要的作用。由於T2隨著滲透率的增加被限制了上限，對於響應的高T2的值而飽和的生產率指數就沒有顯著的限制。
圖8描繪了在試驗礦井中用NMR測井儀所得到的測井記錄250，該試驗礦井具有由粗毛石塊所製成的模擬地層。在右邊的軌跡252描繪了兩個不同的圖268和270(上述生產率指數的)，這兩個圖從兩個連續的測井過程得到。在中間的軌跡254描繪了對於整個深度的一幅連續的孔隙率的圖264，而不連續的圖部分274描繪了從巖石中所取得的型芯塞的孔隙率。
左邊的軌跡256包括一幅從上述本發明的滲透率的估計值所導出的圖262以及由Timur-Coates滲透率計算所導出的一幅圖260。如所示出的那樣，這兩種滲透率緊密相關。不過，圖262的垂直解析度顯著地高於Timur-Coates滲透率的圖260的垂直解析度。
可推廣上述導出滲透率的估計值的技術，正如下面的公式所說明的那樣
這裡
Gi(n)＝M(n)(公式23)G0(n)＝1 (公式24)a和b是指數；i、j、k、m、n是整數；M(n)是第n個回波的振幅的測量值。因此，前述技術意味著a＝b＝1，m＝1，j＝0，以及k＝0。
公式21的另一個例子是a＝b＝1，m＝j＝0，以及k＝0。這代表回波振幅平方的求和。對於這種情況，以及其它一些關於回波的偶次冪求和的情況，校正了噪聲分量。要解決這個問題，取(對於時間)連續的自旋迴波振幅的乘積並加到總和中。這相應於公式21中a＝b＝1，m＝j＝1，以及k＝1。
例如，回過來參照圖4，不對每一個回波振幅的平方求和，而是採用兩個自旋迴波振幅的一個可調整的窗口。用這種方法，取窗口75中的自旋迴波振幅701和702的乘積，而窗口75如參考標號75』所示滑動到包括自旋迴波702和703的振幅。取自旋迴波702和703的振幅的乘積並加到自旋迴波701和702的振幅的乘積上。用這種技術並沒有校正噪聲。還可以用這種技術對升高到另一個偶次冪的自旋迴波振幅求和。
在本申請的文件中，術語「自旋迴波振幅」是指以下述方式形成的振幅回波(n)＝I(n)cosθ+Q(n)sinθ (公式25)這裡，I(n)是回波(n)的振幅的同相位分量，而Q(n)是回波(n)的振幅相移90度的分量。通常用下述公式來估計相位角θ
因為Q(n)和I(n)都包含噪聲以及信號分量，可得到0的情況的精度是有限的，不可逆地導致從調整了相位的數據所計算出的任何量中的某些統計誤差。這一誤差可通過對回波振幅的偶次冪求和來消除。例如，用來導出具有零相位誤差和零平均噪聲(即，無需噪聲校正)的滲透率相關量的一種方法是計算下述和式
還可計算回波振幅的偶次冪的另一種類似的求和，這種計算提供了零平均噪聲和零相位誤差。
在某些實施例中，可採用圖11中所示出的一種系統100，以便導出I和Q分量。為了產生I分量，系統100可包括一個乘法器102，這個乘法器102從用於進行NMR測量的接收天線那裡接收射頻(RF)信號。乘法器102將該RF信號乘以cosωt，這裡，「ω」代表RF信號的載波頻率。通過低通濾波器(LPF)104接收所得到的信號。用模擬一數字轉換器(ADC)106將LPF104的輸出信號數位化，以便產生I分量。為了產生Q分量，系統100可包括一個乘法器110，這個乘法器110從接收天線接收RF信號並將該RF信號乘以sinωt。用LPF112接收所得到的信號。通過ADC114將LPF112的輸出信號數位化，以便產生Q分量。作為一個例子，I和Q分量可存儲在數據存儲器108中直到被加以處理。
作為一些例子，在不同的實施例中，NMR測量儀可以是用繩索式測井儀62(如圖9所示)或作為鑽具組65的一部分的隨鑽測井(LWD)儀68(如圖10所示)。作為一個例子，繩索式測井儀62可以發射表示NMR測量數據的信號給計算機300的信號，計算機300位於井的表面上。計算機300中存儲了一個程序302可使得計算機300執行上述疊加計算，以便導出滲透率的估計值。
作為另一個例子，參照圖12，在某些實施例中，LWD測井儀68可包括一個存儲了一個程序(例如，程序302)的存儲器326(作為LWD測井儀68的整機電路324的一部分)。這個程序可使得LWD測井儀68的處理器328如上述的那樣導出滲透率的估計值。在LWD測井儀68的其它特徵中，測井儀68可包括一個永磁體322，以便產生一個靜磁場，並至少包括一個發射器/接收器線圈或者天線310。用這種方法，處理器328可以與天線310耦合，以便接收自旋迴波信號。在一些實施例中，上述程序可使得處理器328對自旋迴波信號的振幅的指示值求和，並利用該求和的值確定樣品的滲透率的指示值，而不用在測定時採用弛豫時間的分布。在一些實施例中，上述程序可使得處理器328對自旋迴波信號的振幅的指示值的乘積求和，並採用該求和的值來確定樣品的滲透率的指示值，而不用在測定中採用弛豫時間的分布。整機電路324還可用於圖11中所示的系統100中。LWD測井儀68隻是一個例子，而並不打算使這個例子來限定權利要求書的範圍。
儘管業已參照有限數量的實施例公開了本發明，本領域普通技術人員藉助於公開的內容，將會作出眾多的改進及其變型。打算使所附的權利要求書來覆蓋所有這些改進和變型，使得這些改進和變型都屬於本發明的構思和範圍。
權利要求
1.一種用於從樣品接收自旋迴波信號的方法，該方法包括a)對自旋迴波信號的振幅的指示值求和；以及b)利用求和的結果來確定該樣品的滲透率的指示值，無需在測定中採用弛豫時間的分布。
2.如權利要求1所述的方法，其特徵在於步驟a)進一步包括對自旋迴波信號的振幅的乘積求和的步驟。
3.如權利要求1或2所述的方法，其特徵在於步驟b)進一步包括當確定樣品的滲透率時，排除弛豫時間的自旋迴波振幅的非線性反演的步驟。
4.如權利要求1或2所述的方法，其特徵在於步驟b)進一步包括當確定樣品的滲透率時，排除弛豫時間的自旋迴波振幅的線性反演的步驟。
5.如權利要求3到4所述的方法，其特徵在于振幅的每一指示值包括升高了冪指數的一個振幅的指示值。
6.如權利要求5所述的方法，進一步包括用所測量的滲透率的數據校正所確定的滲透率的步驟。
7.一種核磁共振測量裝置，這種裝置包括a)至少一個天線用來從樣品接收自旋迴波信號；b)一個與所述至少一個天線耦合的處理器；以及c)一個存儲有一個程序的存儲器以便使得所述處理器i)對自旋迴波信號的振幅的指示值求和；以及ii)利用所述求和來確定所述樣品的滲透率的指示值，而無需在測定中採用弛豫時間的分布。
8.如權利要求7所述的裝置，其特徵在於所述程序進一步包括使所述處理器對自旋迴波信號的振幅的指示值的乘積求和。
9.如權利要求7或8所述的裝置，其特徵在於所述處理器當確定上述樣品的滲透率時排除弛豫時間的自旋迴波振幅的非線性反演。
10.如權利要求7或8所述的裝置，其特徵在於所述處理器當確定上述樣品的滲透率時，排除弛豫時間的自旋迴波振幅的線性反演。
11.如權利要求9或10所述的裝置，其特徵在於每一振幅的指示值包括升高了冪指數的一個振幅的指示值。
12.如權利要求11所述的裝置，其特徵在於上述裝置包括隨鑽測井儀。
13.如權利要求11所述的裝置，其特徵在於上述裝置包括繩索式測井儀。
全文摘要
一種採用從樣品接收自旋迴波信號的滲透率估計技術包括對該自旋迴波信號的振幅的指示值求和。採用所述求和的結果來確定上述樣品的滲透率的指示值,而無需在測定中採用弛豫時間的分布。可以對自旋迴波信號的振幅的指示值的乘積求和,並且可採用所述求和的結果來確定該樣品的滲透率的指示值,而無需在測定中採用弛豫時間的分布。
文檔編號G01R33/46GK1255633SQ9912391
公開日2000年6月7日 申請日期1999年9月30日 優先權日1998年10月2日
發明者C·C·敏, N·J·希頓, A·塞茲希內爾 申請人:施盧默格海外有限公司