散光人工晶狀體的製作方法

2023-11-05 01:09:37

專利名稱：散光人工晶狀體的製作方法
技術領域：
本發明涉及一種用於矯正散光屈光不正的人工晶狀體(IOL)。
背景技術：
晶狀體通常用於將一種光波轉換成另 一種光波。晶狀體光學的基 本功能是以下列方式轉換來自物點的球面光波即使得所形成的波也 是球面的，並因此使得與物點呈共軛關係的像點位於所形成的球面波 前的中心。從物點入射的波總是球面的；如果將物點放置在(幾乎) 無窮遠距離處，則入射波是平的或者是平面的。在下文中，通用術語 "入射球面波"也包括入射平面波。
用於在共輒像點處產生物點的像的晶狀體系統可以包括不具有旋 轉對稱性的折射表面或者透鏡。通過這種透鏡或表面入射球面波被轉 換為其波前不具有旋轉對稱性的波；波前是"畸變"的。這種波前然 後通過繼而不具有任何旋轉對稱性的所謂"散光"透鏡或者折射表面而轉換成其波前繼而具有旋轉對稱性的波。
將入射球面波轉換成其波前不具有旋轉對稱性的波的折射表面的 已知示例是散光角膜或者眼睛中散光晶狀體的表面。然後畸變的波前 在人工晶狀體眼中通過散光晶狀體被轉換成具有旋轉對稱性的波前， 通常轉換成球面波。為了矯正基本上歸因於非球面(例如復曲面)形 狀的角膜和/或其他眼睛異常(諸如眼睛晶狀體不具有旋轉對稱性或者 視網膜異常)的角膜或者眼睛的散光，使用了隱形眼鏡、人工晶狀體 還有眼鏡片。在本情況下，僅僅考慮人工晶狀體。
用於矯正散光屈光不正的已知人工晶狀體具有柱面或者復曲面折 射邊界面和(球面或者非球面)旋轉對稱折射邊界面。
通過使一段圓弧或一個圓圍繞不包括該圓的中心點的軸旋轉而形成復曲面折射或者復曲面表面。如果圓和旋轉軸之間的最大距離小於 圓的半徑，則所形成的復曲面稱為"桶形"，而如果該距離大於圓的半
徑，則所形成的復曲面包含了"香腸形"復曲面(根據"Handbuch fiir Augenoptik"，，編者，CarlZeiss,第23頁 (1977))。在語言使用上， "復曲面"和"散光"常常用作同義詞。在下文中全部使用了術語"復曲 面"，即使以這種方式描述的透鏡表面在數學意義上並非復曲面。
復曲面透鏡表面提供的是在一個子午線中的IOL的屈光力與在 另一子午線中的屈光力不同。這兩個子午線彼此垂直。當這種復曲面 IOL的光學效應對應於球面透鏡和柱面透鏡的組合的光學效應時，兩 個屈光力的差通常稱為透鏡柱面度(lens cylinder)。柱面透鏡對於包 含柱面的軸的光入射平面具有的屈光力為零，而在垂直於該入射平面 的平面中，柱面透鏡具有基本由柱面的半徑和柱面透鏡的折射率給定 的最大屈光力。柱面透鏡的最大屈光力因此簡稱為"透鏡柱面度"(屈 光度)。從前面的描述很清楚的是，其中透鏡屈光力在一方面具有最 大值而在另一方面具有最小值的復曲面透鏡的兩個子午線相互垂直， 並且最大屈光力與最小屈光力之差是復曲面透鏡的透鏡柱面度，其中 該兩個子午線被稱為主子午線。
換言之，復曲面在主子午線內包括不同的曲率半徑。在垂直於透 鏡軸的每個平面上，(球面或者非球面)旋轉對稱的折射邊界面的剖 面線是圓形，而復曲面的剖面線是橢圓的。該橢圓的短軸由相關主子 午線中的較短半徑來確定，而該橢圓的長軸由另一主子午線中的較大 曲率半徑來確定。由於橢圓形狀，所以當平面對復曲面進行劃界時， 透鏡的兩個屈光力中的較大屈光力的光學有效面小於兩個屈光力中較 小屈光力的光學有效面。
圖la圖示出了傳統復曲面IOL的復曲面的投影。在該圖中，附圖 標記1是具有兩個屈光力中較小屈光力的子午線，而附圖標記2是具 有兩個屈光力中較大屈光力的子午線。子午線1的半徑R1大於子午線 2的半徑R2，即R1〉R2。投影到水平表面6上的復曲面折射面5的橢 圓7具有短軸3和長軸4。光學有效面被限制在圖la示出的橢圓內部區域。傳統復曲面透鏡的另一折射面8 (即球面)的投影如圖lb所示。 該具有平面的折射面的剖面線是圓形，通常該圓的"軸長"3'和4'沿 兩個子午線T和是相同的。
圖2示出了這種透鏡的圖解透視圖，該透鏡在整個周邊上具有恆 定的邊緣厚度9。
因此，利用給定的恆定邊緣厚度，傳統的復曲面透鏡通常具有降 低至橢圓的區域的光學有效面。
此外，傳統復曲面透鏡具有兩個折射面， 一個面是球面，而另一 面是復曲面；由於復曲面透鏡表面的主子午線的旋轉對稱性，該主子 午線的剖面線由圓方程來確定，其中主子午線以互相垂直關係來布置， 如上文所述。然而，這種透鏡僅僅適合於因在散光折射面(諸如角膜) 處的折射而發生的波前轉換成球面波的極少情況。
本發明的目標是改善復曲面(或者散光)IOL的光學有效面，以 及改善在散光屈光不正情況下的矯正特性。

發明內容
根據本發明，在本說明書的開始部分闡述的那種IOL中，所述目 標得以實現的原因在於人工晶狀體既具有復曲面折射正面又具有復曲 面折射背面。
正如將在下文中更加詳細描述的那樣，這增加了 IOL的光學有效 面的尺寸。優選地情況是正面和背面都是凸面形狀。在極少的負透鏡 的情況下，兩個面都是凹面的。然而，在任何情況下，如果正面和背面包括相同的彎曲方向並因此其折射具有相同的符號，將是有利的。特別優選的是，柱面效應近似均勻地分布於正面和背面。利用一致的 分布，即在IOL的正面和背面上復曲面表面相同——光學有效面處於 其最大狀態。應當理解的是，本發明的主題還涵蓋了不均勻的復曲面 分布，其中光學有效面的尺寸的優化沒有其他成像特性重要。
根據本發明，在本說明書的開始部分闡述的那種IOL的情況下， 所述目標進 一 步得以實現的原因在於人工晶狀體具有以非球面來描述的在子午線內平行於透鏡軸的剖面曲線平面的復曲面折射透鏡表面。 在這種情況下，相對布置的透鏡表面也是旋轉對稱球面復曲面或者旋 轉對稱非球面復曲面。
優選地，在兩個主子午線中，關於平行平面的透鏡軸的復曲面折 射透鏡表面的剖面曲線的每個都以非球面來描述。
剖面曲線在主子午線中為非球面的表面也稱為復曲面透鏡表面。 這種表面通過對並非圓弧形式的曲線進行旋轉而產生，對於在總是由 曲線的旋轉而產生的復曲面表面的情況下，兩個子午線中至少一個是 圓形的。儘管因剖面曲線在兩個主子午線上都是非球面的而使得有些 面不能用曲線旋轉的結果來表示，並且因此在真正的數學意義上所述 這些面也並非"復曲面"表面，但是此處，復曲面也將這樣的面包括在 內。這種散光面的主子午線中平行於透鏡軸的平面的剖面線可以通過 適用於非球面曲線的方程來確定。在下文中將更加詳細地討論這一方面。
如果IOL的復曲面表面不局限於通過圓弧的旋轉而產生的表面， 則根據本發明的IOL的成像特性可以更好地適用於入射5求面波在眼睛 或者晶狀體的散光表面處的折射所產生的特定形式的波前。
根據本發明，在本說明書的開始部分所闡述的那種IOL中，所述 目標進一 步得以實現的原因在於所述人工晶狀體包括具有這樣兩個主 子午線的復曲面折射透鏡表面，所述兩個主子午線包括不等於90°的中 角。在這種情況下，相對布置的透鏡表面也可以是旋轉對稱球面復曲
面或者旋轉對稱非球面復曲面。
雖然對於具有最大屈光力的子午線與具有最小屈光力的子午線所
包括的角度不等於90°的折射面而言，從數學上嚴格來講也不能稱為 "復曲面"表面，但是此處的術語"復曲面"將這樣的折射面包括在內。
穿過主子午線的平面之間的角度不限制為90°值，該角度也用於使 根據本發明的IOL的成像特性更好地適合於入射球面波在眼睛或者晶 狀體的散光表面處的折射所產生的特定形式的波前。
本發明的優勢實施例還提供的是，所述人工晶狀體將復曲面折射
正面和復曲面折射背面的特徵與至少以下復曲面折射透鏡表面的特徵 進行組合，所述復曲面折射透鏡表面具有由非球面來描述的、在一個 或者兩個主子午線中分別平行於透鏡軸的一個或者兩個剖面曲線平面。
在進一步優勢的實施例中，本發明還提供的是，所述人工晶狀體 將復曲面折射正面和復曲面折射背面特徵與以下復曲面折射透鏡表面 的特徵進行組合，其中所述復曲面折射透鏡表面的兩個主子午線包括
不等於90。的中間角度。
在優勢的實施例中，本發明進一步提供的是，所述人工晶狀體將 以下兩種復曲面折射透鏡表面的特徵進行組合，其中 一種復曲面折射 透鏡表面具有由非球面來描述的，在一個或者兩個主子午線中分別平 行於透鏡軸的一個或者兩個剖面曲線平面，以及另一種復曲面折射透 鏡表面的兩個子午線包括不等於90。的中間角度。
最後，在本發明的優勢實施例中還提供的是，所述人工晶狀體將 復曲面折射正面和復曲面折射背面的特徵與至少以下復曲面折射透鏡 表面的特徵進行結合，所述至少一個復曲面折射透鏡表面具有由非球 面來描述的，在一個或者兩個主子午線中分別平行於透鏡軸的一個或 者兩個剖面曲線平面，以及與具有兩個主子午線包括不等於90°的中間 角度的復曲面折射透鏡表面的特徵進行結合。
通過以下特定特徵，因待治療的眼睛的散光面而引起的個體屈光 不正具有更高的精確度，可以調整根據本發明的復曲面IOL (或者事 實上是用於矯正散光屈光不正的IOL),從而使得IOL將光在非球面 散光面(角膜、眼睛的晶狀體等)處的折射而形成的波前轉換成基本 上成球面的波前。換言之,根據本發明的IOL提供了使自物點發出的 光束以及通過散光折射表面(角膜、眼睛的晶狀體等)而折射的光束 在以下方式中折射物點基本準確地在一個像點處成像。包括根據本 發明的IOL和眼睛的散光折射表面的整個系統的成像是共點的。在該 接合點處，要指出的是根據本發明的IOL既包括所謂的"晶狀體眼 (phakic)"又包括所謂的"人工晶狀體眼」人工晶狀體，也就是說，可
以植入這兩者來替代眼睛的固有晶狀體來實現或者將其附加在眼睛的 固有晶狀體上。


根據本發明的IOL的其他特徵和優勢在所附的權利要求中闡述。 在下文中的描述中，將參考附圖來對這些特徵和優勢進行描述。在附 圖中
圖1示出了根據現有技術狀態的復曲面IOL的復曲面表面的投影
圖2示出了圖1中所示的已知IOL的透^L圖3示出了根據本發明的IOL實施例的透鏡正面(圖3a)和透明 背面(圖3b)在平面上的投影圖4示出了根據本發明的IOL實施例的復曲面表面的投影圖，所 述復曲面表面具有的(中間)子午線是角度a的函數；
圖5示出了曲線圖，其中繪製了圖4實施例的復曲面表面的曲率 半徑相對於角度a的三個函數；以及
圖6示出了根據本發明的IOL實施例的復曲面表面的正面圖6a的 正視圖和相關的背面圖6b的正面圖，其中具有最低屈光力的主子午線 與具有最高屈光力的主子午線包括不等於90。的角度7。
具體實施例方式
在復曲面透4竟中，如果復曲面表面(例如正面)與i^面表面(例 如背面)結合，則該復曲面(正面)表面在平面上的投影是圖la所示 具有軸1和軸2的橢圓。橢圓的長軸1的長度用am來標識，而橢圓的 短軸2的長度用、標識。另外，在主子午線1內的復曲面表面的曲率 半徑用Rlm來標識，並且在主子午線2內的曲率半徑用R2m來標識。 復曲面透鏡的球面(背面)表面的半徑用Rs來標識。於是，透鏡的主 子午線1中的屈光力Dl由下式給出
complex formula see original document page 8
其中
nL 是透鏡折射率
nimm透鏡周圍的介質的折射率
t 透鏡的中心厚度
在等式(1)中，如果對於正在或者將要從外部入射在所述透鏡面 上的光而言透鏡是凸面的，則半徑具有正值。因此在雙凸透鏡的情況 下，RL和Rs都是正的。
同樣地，在透鏡的主子午線2內的屈光力D2由下式給出
complex formula see original document page 9
由於等式(1)和等式(2)的兩個第三項之差是極其微小，所以 復曲面透鏡的柱面度(cylinder) Z由下式非常近似地給出 complex formula see original document page 9
由於等式(1)和等式(2)中的第三項(該項僅表示對於透鏡中心厚 度的修正因子)相對於其他項很小，所以在下文所提出的原理中沒有 將其納入考慮範圍之內。
相比之下，如果根據本發明的透鏡被設計為以正面和背面均為復 曲面，則通過關於透鏡的相同柱面作用，兩個復曲面面的橢圓的軸長 度bb大於bm,也就是說與僅具有一個復區面和一個球面折射面的傳統 復曲面透鏡相比，該有效光學面更大。舉例來講，可以-假定透鏡的柱 面作用以等份分布於正面和背面。於是這些面中的每個必須包括柱面 度Z/2。具有較低屈光力的主子午線的半徑是Rlb,在一般來說在沒有 限制的情況下，將假設Rl^Rlm。那麼，具有較大屈光力的主子午線內 的半徑R2b可以通過下列等式非常近似地確定
complex formula see original document page 9
將等式(3)和等式(4)結合併解析，據此給出R2b: complex formula see original document page 9m (5)因為R2m<Rlm
圖3a和3b中以圖示出了該情形。在這種情況下，圖3a是根據本 發明的透鏡正面在平面上的投影，圖3b是根據本發明的透鏡背面在平 面上的投影。在該附圖中，附圖標記1是包含較低屈光力的主子午線， 附圖標記2是復曲面透鏡的較高屈光力的主子午線，該較高屈光力的 主子午線作為第二折射面具有球面表面，附圖標記IO是具有兩個相似 表面的復曲面透鏡的主子午線，所述相似表面以鏡像相同(mirror-identical)方式的復曲面折射；這兩個透鏡具有相同的柱面度。 在透鏡僅具有一個復曲面折射面的情況下，較低屈光力的主子午線1 內的橢圓的長軸為am,而在透鏡具有兩個復曲面折射面的情況下，所 述長軸為ab。此處，該橢圓軸在兩種情況下是相同的，即ab = am。 僅 具有一個復曲面表面的透鏡的較大屈光力的主子午線2內橢圓的短軸 為bm,而具有兩個復曲面表面的透鏡的具有較大屈光力的主子午線10 內橢圓的短軸為bb。應當理解的是，具有兩個復曲面表面的透鏡的有 效光面積大於僅具有 一 個復曲面表面和 一 個球面表面的透鏡的有效光 面積。
對根據本發明透鏡的正面和背面的等份柱面度分布是任意的，應將闡述具有10屈光度的較低折射屈光力和+6屈光度的柱面度的 透鏡的結果，以說明這種情形。
將假定透鏡由折射率nL= 1.49的材料 製成，並且處於折射率nimm= 1.336的介質中。橢圓的長軸(對於1O 屈光度的較低屈光力)假定為10mm。然後，對於具有僅一個復曲面和 一個球面折射表面的透鏡的橢圓的短軸，給出的值為6.03 mm;對於具 有鏡面對稱配置的兩個復曲面的透鏡的橢圓的短軸，給出的值為 7.9mm。
前面的考慮適用於具有作為特定情況由圓方程給出主子午線中的 剖面曲線的復曲面透鏡。
對於平面波在散光或復曲面表面處的折射所產生的波前至球面波 的轉換，可能需要散光透鏡，該散光透鏡在主子午線中的剖面曲線由 非球面方程給出。因此根據本發明，散光透鏡在主子午線中具有由非球面方程給出的曲線。在根據本發明的這種透鏡中， 一個或多個折射 面的主子午線中的曲線的方程通過非球面的頂點方程給出。這種方程
的形式如下
complex formula see original document page 11 (6)
其中
R 透鏡頂點處的半徑或參數
asp 非球面的非球面度
針對接近軸的光束，半徑R通過Rlm或R2m或Rlb或R2b相應地 給出，即在高斯光學區域內，相同半徑或者參數的球面或者非球面的 透鏡上的折射定理實際上相同。
在兩個主子午線中的非球面度可以是不同的。如果aspl用於標識 主子午線1中的非球面度，而asp2用於標識主子午線2中的非球面度， 則下列式子任何一個均適用
aspl= asp2 (7)
或為
aspl # asp2 (7')
用於asp1和asp2的適當值的值取決於在散光折射面處由平面波的折射所產生的波的形式。
對於特定的使用情形，可能有必要在主子午線剖面曲線中提供根 據本發明的透鏡的折射表面，該折射表面不能用根據等式(6)的簡單 非球面的頂點方程(即，通過圓錐曲線方程)來表示。於是適當的是 針對該剖面曲線採用不同的表示形式，該表示形式通過解析等式(6) 以及通過附加冪級數(power series )來獲得
complex formula see original document page 11 (8)
其中Cj是多項式係數。
如果選擇了根據等式(8)的非球面的表示形式，則除非球面度之 外，還將在每個主子午線內確定係數Cj的值；通常,由於根據等式(8)
的曲線的一般單調性，僅考慮等式(8)中偶數編號的項。
適用於具有根據等式(7)在一個或更多個折射面的主子午線剖面 曲線中的非球面方程的根據本發明透鏡的 一般性考慮，對其加以必要 的變更同樣也適用於具有根據等式(8)的相應剖面曲線中的非球面等 式的根據本發明透鏡。
通常，在復曲面透鏡的一個或者兩個復曲面或散光面或者球面的 子午線中各種參數R和asp的選擇取決於將通過該透鏡轉換成球面波 的入射波。確定透鏡的主子午線中兩個半徑或參數以及兩個非球面度 的值的操作可以通過計算機支持的迭代方法來實現，其中所有考慮的 光束都在既有表面處被折射。這種方法需要透鏡系統中所有折射面的 三維解析表示、這些表面上任何位置處的法線向量的計算(梯度形成) 以及向量形式的三維折射定理。這種方法對於本領域技術人員是容易 理解的；這些方法並不代表本發明的主題。另外，在專利公開說明書 中(WFiala等人的PCT/EP2004/006074)，可以找到適當選擇這些參 數的進一步的 一般性指導原則。
因此，根據本發明的透鏡在一個或多個折射面的主子午線上具有 曲線，所述曲線從分析上來講可以分別根據方程(6)或者方程(8) 通過非球面的頂點方程來表示。換言之，在根據等式(6)表示的情況 下，在主子午線中具有軸平行平面的剖面曲線是具有參數或者半徑R 以及非對稱度asp的非球面，在根據等式(8)表示的情況下，另外具有係數Cj。
在主子午線之間的子午線中的軸平行平面的剖面曲線可以表示為主子午線中的參數或半徑和非球面度以及正考慮的子午線與主子午線 之一之間的角度的函數。圖4示出了這種情況。具有最低屈光力的主 子午線再次由附圖標記1來標識，而具有最大屈光力的主子午線由附 圖標記2來標識。假設子午線14與主子午線1形成了角度為a,並且 在該子午線內的半徑或者參數由Ra來標識。 下面的式子通常適用於半徑或者參數Ra。
Ra=f ( a ) ( 9 )
其中邊界條件為
f(0) = f(180。) = Rl f(90。) = f(270。) = R2
當0〈a〈90。和180。<a<270o, f(a) < 0
當90。〈a〈180。和270。<a< 360。 ， f(a) < 0 (10)
換言之，由於R1〉R2，所以該函數必須在0°和90。之間以及180°和 270。之間單調下降，而在90。和180。之間以及270。和360。單調上升。 顯然的是，有大量的函數可以用於f(a)的選擇。最適合的函數f(a)可 以僅僅利用入射在透鏡上的波前的知識來確定，該波前通過根據本發 明的透鏡轉換成球面波。通常將檢驗用於f(a)的數學方法，以確定最 佳函數f(a)。
下面的式子是單純作為函數f(a)的有效方法的示例而提出的
complex formula see original document page 13 (11)
或為complex formula see original document page 13 (12)
或為
complex formula see original document page 13(13)
圖5通過與f (a)相關的有效方法的示例示出了對於值R1＝1O和 R2＝6的上述三個函數。不計其數的其他函數形式的f(a)也是可能的。
主子午線1和主子午線2中的非球面度通常不同，但是也可以相 同。任何情況下，子午線14內的非球面度aspa的值都可以作為主子午 線內的兩個非球面度aspl和asp2以及角度a的函數來再次實現。在這 方面可以使用與上述fi (a)或者其他函數g (a)類似的函數。
如果通常我們以f(a,Rl，R2)來標識參數Ra的函數，並利用 g(a，aspl,asp2)來標識散光透鏡面的非球面度aspa的函數，則散光面可以 如下表示(無需更高次項)
complex formula see original document page 13 (14)
等式(14)還可以表示為complex formula see original document page 14
其中
complex formula see original document page 14
如果主子午線布置在x軸作為透鏡軸的xy平面內，則a可以表示
為
complex formula see original document page 14
並且通過將等式(16)插入到等式(14，)，在笛卡兒坐標系中給出根據 本發明的透鏡的散光折射面的表示。
作為示例，注意針對散光面的等式，其中參數I^和非球面度aspa 通過f"a)的函數類型來表示。另夕卜，主子午線1的方向假定為y方向， 而主子午線2的方向為z方向。 <換言之
complex formula see original document page 14
因此，給出了用於根據本發明的透鏡的散光面的下列表達式
complex formula see original document page 14
最後，還要考慮散光折射面的主子午線不互相垂直的情況。
圖6a示出了散光透鏡的散光面的前視圖(正視圖)，而圖6b示 出了該散光透鏡相關背面的正視圖。
因此主子午線1和15 (分別在別圖6a和圖6b中)之間的角度並 不是以90。給出，而是以角度x給出。主子午線內的參數再次分別假設 為Rl和aspl以及R2和asp2。然後，對於非正交主子午線之間的子午 線，參數R^和aspa可以以與上述類似的方式來表示。然而，應當指出 的是，在等式(15)中，角度變量a將用a'來代替，其中那些值之間 的關係通過以下關係式給出
complex formula see original document page 14
當180≤α≤l80+x, ( 18)
當180+x≤α≤360，
圖7示出了在角度z = 120。情況下的a'和a之間的關係 根據等式(18)的關係是線性的。應當理解的是，a'和a之間的 關係可以通過其他非線性函數"'=h( a )來產生。然而應當指出的是， 要求函數h ( a )對於上升的a值具有上升單調性。此外，對於《 = 7, h( a )必須提供值a'=90°，或者對於角度a,通常提供值《' = 0°， 90°， 180。， 270。， 360。，這些值與主子午線(O， ；^， 180。， 180°+x，360°)的角度一致。
根據本發明的具有所述類型的散光折射面的透鏡，與具有復曲面 和球面折射面的傳統復曲面透鏡相比，基本上更好地適合於在非旋轉 對稱折射表面處的折射所產生的波前至球面波的轉換。
權利要求
1.一種用於矯正散光屈光不正的人工晶狀體，包括復曲面折射透鏡表面，其特徵在於，用非球面來描述在平行於所述透鏡軸的平面內所述復曲面折射透鏡表面的主子午線中的剖面曲線。
2. 根據權利要求1所述的人工晶狀體，其特徵在於所述人工晶 狀體既包括復曲面折射正面又包括復曲面折射背面。
3. 根據權利要求1或2所述的人工晶狀體，其特徵在於，所述 正面和後面是凸面形狀。
4. 根據權利要求1至3中任一項所述的人工晶狀體，其特徵在 於，所述柱面作用基本上均勻地分布到所述正面和所述背面。
5. 根據權利要求1至4中任一項所述的人工晶狀體，其特徵在 於，用非球面分別描述在平行於所述透鏡軸的平面內在兩個主子午 線中的所述復曲面折射透鏡表面的剖面曲線。
6. 根據權利要求1至5中任一項所述的人工晶狀體，其特徵在 於，所述人工晶狀體包括具有這樣兩個主子午線的復曲面折射透鏡 表面，所述兩個主子午線包括不等於90。的中間角度。
全文摘要
本發明涉及用於矯正散光屈光不正的人工晶狀體，所述晶狀體既包括復曲面折射正面又包括復曲面折射背面。所述人工晶狀體還具有復曲面折射透鏡表面，其剖面曲線在至少一個主子午線(1，2)上是非球面的。所述人工晶狀體還包括具有這樣兩個主子午線的復曲面折射透鏡表面，所述兩個主子午線彼此之間的角度不等於90°。
文檔編號A61F2/16GK101203193SQ200680022467
公開日2008年6月18日 申請日期2006年6月22日 優先權日2005年6月22日
發明者C·克賴納, W·菲阿拉 申請人:*阿克裡泰克眼科產品股份公司